Mie-Grüneisen-Zustandsgleichung

Die Mie-Grüneisen-Zustandsgleichung (engl. Mie-Gruneisen equation of state) ist eine Zustandsgleichung der Physik, die für hochverdichtete Materie einen speziellen funktionalen Zusammenhang zwischen der Dichte, dem Druck und der Temperatur darstellt. Die spezielle Annahme von Mie-Grüneisen bezieht sich auf die Temperaturabhängigkeit, die nur in der Form einer "skalierten Temperatur" t(T,rho)=T/TD(rho) auftreten darf, wobei der dicht- oder volumen-abhängige "Temperaturparameter" TD(rho) pauschal das Frequenzspektrum der Gitterschwingungen repräsentiert. Die Mie-Grüneisen-Zustandsgleichung wird u. a. zur Berechnung der Schallgeschwindigkeit und von Stoßwellen bei hohen Umgebungsdrücken und zur Modellierung von seismologischen Untersuchungen des Erdinneren verwendet.

Eine spezielle Form der Mie-Grüneisen Zustandsgleichung stellt die Messergebnisse von Hochdruckexperimenten auf der Basis von drei Materialparametern im temperatur-unabhängigen Teil dar:

$p=p_0 \left( 1 - \Gamma \eta \right) + \frac{\rho_0 C^2_0 \eta}{\left( 1 - s \eta \right)^2} \cdot \left( 1 - \frac{\Gamma \eta}{2} \right) + \Gamma \rho_0 \left( e - e_0 \right)$

mit

$\eta = 1 - \frac{\rho_0}{\rho}$.

Hierbei bezeichnet ρ₀ die Dichte, C₀ die Schallgeschwindigkeit und Γ = Γ₀ den (dimensionslosen) Grüneisenkoeffizient im Normalzustand. Die dimensionslose Materialkonstante s ist der lineare Hugoniot-Steigungskoeffizient (engl. linear Hugoniot slope coefficient).

e − e₀ ist die spezifische innere Energie, die im Mie-Grüneisen-Fall nur von einer skalierten Temperatur t(T,rho)=T/TD(rho) abhängen darf. Die Funktion TD(rho) enthält üblicherweise mehrere weitere Materialparameter.

Zusammenhang der Parameter mit anderen thermodynamischen Zustandsgrößen

Die Schallgeschwindigkeit, mit der sich kleine Druck- und Dichteschwankungen in einem Medium fortpflanzen, ist bei reversibler adiabatischer Zustandsänderung (d.h. bei konstanter Entropie S) gegeben durch:

$c_S=\sqrt{\left. \frac{\partial p}{\partial \rho}\right|_S} = \sqrt{\frac{p}{\rho}\cdot \gamma}$

Die Schallgeschwindigkeit ist eine Zustandsgröße.

Der Adiabatenexponent γ ergibt sich aus:

$\gamma = - \frac{V}{p}\cdot \left. \frac{\partial p}{\partial V}\right|_S$

Der Grüneisenkoeffizient ist definiert durch:

$\Gamma = - \frac{V}{T}\cdot \left. \frac{\partial T}{\partial V} \right|_S = \frac{\beta}{\kappa \cdot \rho \cdot c_V}$

wobei die Maxwell-Relation $\left. \frac{\partial S}{\partial V} \right|_T = \left. \frac{\partial p}{\partial T} \right|_V$ und folgende Bezeichnungen verwendet wurden:

Thermische Ausdehnung:

$\beta = \frac{1}{V}\cdot \left. \frac{\partial V}{\partial T} \right|_p = - \frac{1}{\rho} \cdot \left. \frac{\partial \rho}{\partial T} \right|_p$

Isotherme Kompressibilität:

$\kappa = - \frac{1}{V} \cdot \left. \frac{\partial V}{\partial p} \right|_T$

Isochore spezifische Wärmekapazität:

$c_V = \frac{T}{\rho \cdot V} \cdot \left. \frac{\partial S}{\partial T} \right|_V$

Beispiele für Parameter der Mie-Grüneisen Zustandsgleichung

Wasser: ρ₀ = 1000 kg/m³ ; C₀ = 1489 m/s ; s = 1,79 ; Γ = 1,65

Stahl: ρ₀ = 7850 kg/m³ ; C₀ = 4500 m/s ; s = 1,49 ; Γ = 2,17

Kupfer: ρ₀ = 8930 kg/m³ ; C₀ = 3940 m/s ; s = 1,48 ; Γ = 1,96

Literatur

• Debye, P.: Zur Theorie der spezifischen Wärmen. Annalen der Physik 39, 789-839 (1912)
• Grüneisen, E.: Theorie des festen Zustandes einatomiger Elemente. Annalen der Physik 39, 257-306 (1912)
• Mie, G.: Grundlagen einer Theorie der Materie. Annalen der Physik 2, 1-40 (1912)
• G.McQueen, S.P.Marsh, J.W.Taylor, J.N.Fritz, W.J.Carter: "High Velocity Impact Phenomena", (1970), S. 230
• M.A.Zocher et al.: "An evaluation of several hardening models using Taylor cylinder impact data", Proc. European Congress on computational Methods in Applied Sciences and Engineering", ECCOMAS, Barcelona, Spain
• W.B.Holzapfel: "Equations of state for solids under strong compression." Zeitschrift für Kristallographie 216 (2000) S. 473-488