Lenz-Runge-Vektor

Der Laplace-Runge-Lenz-Vektor (in der Literatur auch Runge-Lenz-Vektor, Lenz-Runge-Vektor etc., nach Pierre-Simon Laplace, Carl Runge und Heinrich Friedrich Emil Lenz) ist eine Erhaltungsgröße der Bewegung im V(r) = − α / r-Potenzial (Coulomb-Potenzial, Gravitationspotenzial).

Er ist definiert als

$\vec A = \vec p \times \vec L - m \alpha \frac{\vec r}{r}$

mit

• $\vec p$: Impuls des Körpers
• $\vec L$: Drehimpuls des Körpers
• m: Masse des Körpers
• α: Proportionalitätskonstante des Potenzials, γmM für Kepler, q₁q₂ / (4πε₀ε_r) für Coulomb
• $\vec r$: Ortsvektor des Körpers
• $r = \left|\vec r\right|$: Betrag des Ortsvektors

und ermöglicht die elegante Herleitung der Bahnkurve $r(\varphi)$ eines Teilchens (z.B. Planet im Keplerproblem, Elektron im Wasserstoffatom), worauf die resultierende Kraft eines solchen Potenzials wirkt.

Beweis der Erhaltung

Die totale Zeitableitung des Runge-Lenz-Vektors muss verschwinden. Man erhält:

$\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d} t} \vec A = \dot{ \vec p}\times \vec L + \vec p \times \dot{\vec L} - m\alpha \frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d} t} \left( \frac{\vec r}{r} \right)$

In diesem System haben wir Isotropie. Daher gilt die Drehimpulserhaltung ($\dot{\vec L}=0$).

Das Potential V erzeugt eine (konservative) Kraft nach

$\vec F = - \frac{\partial V}{\partial {\vec r}} = \alpha \frac{\partial}{\partial {\vec r}} \frac{1}{r} = -\frac{\alpha}{r^3}{\vec r} =\dot{ \vec p}$.

Der Drehimpuls ist definiert als $\vec L =\vec r \times m \dot{\vec r}$. Somit erhält man:

$\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d} t} \vec A = -\frac{\alpha}{r^3}{\vec r} \times \left( \vec r \times m \dot{\vec r} \right) - m\alpha \left( \frac{\dot \vec r}{r} - \frac{\vec r \dot r}{r^2} \right) = -\frac{m \alpha}{r^3} \left( \vec r (\dot \vec r \vec r) - \dot \vec r ( \vec r \vec r) \right) - m\alpha \left( \frac{\dot \vec r}{r} - \frac{\vec r \dot r r}{r^3} \right)$

$= -\frac{m \alpha}{r^3} \vec r (\dot \vec r \vec r) + m\alpha \frac{\vec r \dot r r}{r^3}$

Wegen ${\vec r }\cdot{\vec r}=r^2$ gilt:

$2\dot{\vec r }\cdot{\vec r}=\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d} t}({\vec r }\cdot{\vec r})=\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d} t}(r^2)=2\dot r r$, also: $\dot{\vec r}\cdot{\vec r}=\dot r r$.

Damit gilt schließlich $\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d} t} \vec A = \vec 0$, mit anderen Worten die Konstanz des Runge-Lenz-Vektors.

Herleitung der Bahnkurve

Hierfür ist normalerweise eine aufwändige Integration mit mehreren Substitutionen nötig, aus der Multiplikation des Runge-Lenz-Vektors mit $\vec r$ folgt nun aber einfach nach der Kosinusbeziehung des Skalarprodukts (pfeillose Buchstaben kennzeichnen stets die Beträge des zugehörigen Vektors):

$\vec A\cdot\vec r = A r \cos \varphi = \vec r \cdot \left( \vec p \times \vec L \right) - m \alpha r = \vec L \cdot \left( \vec r \times \vec p \right) - m \alpha r = L^2 - m\alpha r$

Hierbei wurde die Zyklizität des Spatproduktes sowie die Drehimpulsdefinition genutzt. $\varphi$ bezeichnet den Winkel zwischen Runge-Lenz- und Ortsvektor.

Man kann das noch ein wenig umschreiben und erhält dadurch die typische Kegelschnittgleichung in Polarkoordinaten:

$r = \frac{ L^2 / (m \alpha)}{1 + \epsilon \cos \varphi}$

Dabei ist ε = A / mα die numerische Exzentrizität des Kegelschnitts, die die Bahnform Kreis (ε = 0), Ellipse (0 < ε < 1), Parabel (ε = 1) oder Hyperbel (ε > 1) bestimmt.

Eigenschaften

• Der Runge-Lenz-Vektor liegt in der Bahnebene, denn er steht senkrecht zum Drehimpulsvektor:

$\vec L \cdot \vec A = \vec L \cdot \left( \vec p \times \vec L\right) - m \alpha\frac{\vec L \cdot \vec r}{r} = \vec p \cdot \left( \vec L \times \vec L \right) - m \alpha \frac{ \left( \vec r \times \vec p \right) \cdot \vec r}{r} = 0$

• Der Runge-Lenz-Vektor zeigt zum Perihel, d.h. zentrumnächsten Punkt der Bahn. Dies folgt sofort aus obiger Bahngleichung, da $\varphi$ den Winkel zwischen Orts- und Runge-Lenz-Vektor darstellt und r minimal ist für maximalen Nenner, d.h. $\cos \varphi = 1 \Rightarrow \varphi = 0$.

• Der Runge-Lenz-Vektor hat als Betrag das mα-fache der numerischen Exzentrizität der Bahnkurve. Dies wurde bereits bei der Herleitung derselben gezeigt.

Bedeutung: keine Periheldrehung im Keplerpotenzial

Die Erhaltung des Runge-Lenz-Vektors impliziert, als unmittelbare Folge des Gesagten, dass sich die Ellipsen der Planetenbewegung im Kepler-Potenzial (-a/r-Potenzial) nicht drehen (keine sog. Periheldrehung, wie sie generell bei Abweichungen von diesem Potenzial, z. B. aufgrund der anderen Planeten oder infolge der Einstein'schen Relativitätstheorien, auftreten würde).

Auch in der Quantenmechanik ergeben sich in einem Potenzial der obigen Art Besonderheiten (siehe Wasserstoffatom).