Raumladungsgesetz

Das Raumladungsgesetz beschreibt den Zusammenhang zwischen Stromstärke und Spannung einer evakuierten Zweielektrodenanordnung bei raumladungsbegrenztem Betrieb (z. B. Röhrendiode mit Glühkathode). Wegen der frühen Arbeiten von Clement Dexter Child^[1] und Irving Langmuir^[2] über Entladungserscheinungen wird das Raumladungsgesetz manchmal auch Langmuir-Child-Gesetz genannt. Der Zusammenhang der Stromdichte in einer evakuierten Zweielektrodenanordnung und der elektrischen Spannung wird in der Schottky-Gleichung ausgedrückt.

Kurzbeschreibung

Es gilt

$I=K U^{\frac {3}{2}}$,

wobei I und U Anodenstrom bzw. -spannung bezeichnen. Der Faktor K, die sogenannte Raumladungskonstante oder Perveanz der Diode, ist eine lediglich von der Gestalt der Elektrodenanordnung abhängige Größe und somit eine Röhrenkonstante.

Das Raumladungsgesetz gilt für U > 0 V. Für U < 0 V gilt das Anlaufstromgesetz. Das Raumladungsgesetz verliert seine Gültigkeit bei zu geringer Kathodenergiebigkeit oder zu hoher Anodenspannung.

Herleitung des Raumladungsgesetzes

Man betrachte zwei beliebig geformte Elektroden im Vakuum, von denen die eine (geheizte, beliebig ergiebige Kathode) auf das Potential φ = 0 (erste Randbedingung) und die andere (Anode) auf das Potential ϕ = U (Anodenspannung, zweite Randbedingung) gelegt wurde. Aus physikalischen Gründen muss das zugehörige Entladungsproblem eindeutig lösbar sein. Sei $\phi_0(\mathbf{r})$ die Lösung für die Anodenspannung U = U₀, dann gilt nach den Gesetzen der Magnetohydrodynamik bei Vernachlässigung der Austrittsgeschwindigkeit und der relativistischen Massenzunahme der Elektronen für die restlichen Felder

$v_0=\sqrt{2\eta_0\phi_0}, \quad \rho_0=-\epsilon_0\Delta\phi_0, \quad J_0=-\rho_0 v_0, \quad I_0=\int J_0 {\rm d}A,$

wobei über die gesamte Anodenoberfläche (Anschlussdraht ausgeschlossen) zu integrieren ist. Offenbar ist nun ϕ = aϕ₀ eine Lösung für U = aU₀ bei beliebiger Wahl der nicht negativen Zahl a, und für die anderen Felder gilt

$v = \sqrt{2\eta_0\phi} = \sqrt{a}v_0, \quad \rho = -\epsilon_0\Delta\phi = a\rho_0, \quad J = -\rho v = a^{\frac {3}{2}}J_0, \quad I = \int J {\rm d}A = a^{\frac {3}{2}}I_0 = \left(\frac{U}{U_0}\right)^{\frac {3}{2}} I_0 = \frac{I_0}{U_0^{\frac {3}{2}}} U^{\frac {3}{2}}.$

Da eindeutige Lösbarkeit vorausgesetzt war, ist mit ϕ = aϕ₀ nicht nur eine, sondern die Lösung des Entladungsproblems für U = aU₀ gegeben. Weil a beliebig gewählt werden kann, hat man sogar alle Lösungen des Problems vorliegen, sobald nur eine einzige bekannt ist. Nun ist I₀ bei gegebener Spannung U₀ sicherlich von der Gestalt der Anordnung abhängig, $I_0/U_0^{3/2}$ ist also eine Konstante der Anordnung, und für den Anodenstrom gilt damit

$I = K U^{\frac {3}{2}}, \quad K = \frac{I_0}{U_0^{\frac {3}{2}}}.$

Das Raumladungsgesetz impliziert offenbar eine unendlich hohe Ergiebigkeit der Kathode, denn für $U\to\infty$ folgt aus ihm $I\to\infty$.

Die Konstante K

Die Konstante K ist abhängig von der Anodenoberfläche F und dem Abstand r zwischen Kathode und Anode und der Bauform von Kathode und Anode. Barkhausen geht von einem dünnen Kathodendraht aus der in der Mitte eines Anodenrohres mit Länge l und Radius r steht. Der Voltgeschwindigkeits-Umrechnungsbeiwert v₁ ist die Geschwindigkeit die das Elektron nach dem Durchfliegen einer Spannungsdifferenz von 1 V hat. e ist die Elementarladung, m_e die Elektronenmasse und ε₀ die Elektrische Feldkonstante.

$F = 2 \cdot \pi \cdot r \cdot l$

$v_1 = \sqrt {2 \cdot e \over {m_e \cdot 10 ^ {-7}}}$

$K = \frac 4 9 \cdot \varepsilon_0 \cdot v_1 \cdot \frac {F} {r^{2}}$

Literatur

• H. Barkhausen: Lehrbuch der Elektronenröhren, 1. Band Allgemeine Grundlagen. 11. Auflage. S. Hirzel Verlag, Leipzig 1965, S. 46ff.

Einzelnachweise

1. ↑ Clement Dexter Child: Discharge From Hot CaO. In: Physical Review (Series I). 32, Nr. 5, 1911, S. 492–511, doi:10.1103/PhysRevSeriesI.32.492 (PDF, abgerufen am 5. Februar 2010).
2. ↑ Irving Langmuir: The Effect of Space Charge and Residual Gases on Thermionic Currents in High Vacuum. In: Physical Review (Series II). 2, Nr. 6, 1913, S. 450–486, doi:10.1103/PhysRev.2.450 (PDF, abgerufen am 5. Februar 2010).