Joule-Kreisprozess

Joule-Kreisprozess

Der Joule-Kreisprozess oder Brayton-Kreisprozess ist ein rechtslaufender, thermodynamischer Kreisprozess, der nach dem britischen Physiker James Prescott Joule benannt ist. Er ist ein Vergleichsprozess für den in Gasturbinen und Strahltriebwerken ablaufenden Vorgang und besteht aus zwei isentropen und zwei isobaren Zustandsänderungen.

Inhaltsverzeichnis

Beschreibung

Prinzipskizze und Zustandsdiagramme
Mechanische Umsetzung des geschlossenen Joule-Prozess
Joule-Prozess im p-v-Diagramm
Joule-Prozess im T-s-Diagramm

Die 4 Prozessschritte sind im Einzelnen:

  • 1 - 2 isentrope Kompression (dQ=0; dp>0, dv<0),
    • Durch adiabaten Verdichter
    • Zufuhr der Verdichterarbeit + wt12
      • Druck steigt von p1 auf p2
      • Temperatur steigt von T1 auf T2
      • Spezifische Volumen sinkt von v1 auf v2
      • Spezifische Entropie bleibt konstant
  • 2 - 3 isobare Wärmezufuhr (dp=0, dQ>0, dv>0),
    • Durch Wärmetauscher (Brennkammer)
    • Zufuhr der spezifischen Wärme + q23
      • Druck bleibt konstant
      • Temperatur steigt von T2 auf T3
      • Spezifische Volumen steigt von v2 auf v3
      • Spezifische Entropie steigt von s2 auf s3
  • 3 - 4 isentrope Expansion (dp<0, dQ=0, dv>0),
    • Durch adiabate Turbine
    • Entzug der Turbinenarbeit wt34
      • Druck sinkt von p3 auf p4
      • Temperatur sinkt von T3 auf T4
      • Spezifische Volumen steigt von v3 auf v4
      • Spezifische Entropie bleibt konstant
  • 4 - 1 isobare Wärmeabfuhr (dp=0, dQ<0, dv<0).
    • Durch Wärmetauscher (Kühler)
    • Entzug der spezifischen Wärme q41
      • Druck bleibt konstant
      • Temperatur sinkt von T4 auf T1
      • Spezifische Volumen sinkt von v4 auf v1
      • Spezifische Entropie sinkt von s4 auf s1

Die vom Linienzug (1 - 2 - 3 - 4) umschlossene Fläche entspricht der spezifischen Prozessarbeit w.

Im Gegensatz zum geschlossenen Joule-Prozess entfällt im offenen die Kühlung, da kontinuierlich kaltes Gas angesaugt und verdichtet wird.

Die Wärmezufuhr, die hier nur schematisch dargestellt ist, wird tatsächlich durch die Verbrennung eines fossilen Energieträgers realisiert. In Strahltriebwerken wird hierzu in der Regel Kerosin verwendet, das bei der Erdöldestillation eine Zwischenfraktion von Benzin und Diesel darstellt.


Die folgenden Bilder zeigen maßstäbliche Diagramme und eine Tabelle mit den Zustandsgrößen und Prozessdaten aus einer rechenaktiven Datei.

Zustandsdiagramme und Datentabelle
p-v-Diagramm
T-s-Diagramm
Datentabelle

Wirkungsgrad

Wirkungsgrad im einstufigen Joule-Kreisprozess

Allgemein ist der thermische Wirkungsgrad definiert als das Verhältnis von Nutzen zu Aufwand.


\eta_{th} = \frac{\mbox{Nutzen}}{\mbox{Aufwand}}

Beim Joule-Prozess besteht der Nutzen in der abgegebenen technischen Arbeit wNutz, der Aufwand besteht in der benötigten Wärme qzu, so dass sich formulieren lässt:


\eta_{th} = \frac{w_{Nutz}}{q_{zu}} = \frac{q_{zu}-|q_{ab}|}{q_{zu}}

Die bilanzierten Wärmen ersetzt man durch die Enthalpie-Differenzen.


\ q_{zu}=h_{3}-h_{2}

\ q_{ab}=h_{4}-h_{1}

Für ein ideales Gas gilt zudem, dass die spezifische Enthalpie h nur eine Funktion der Temperatur und unabhängig vom Druck ist.


\ \Delta h=c_{p} \Delta T

deshalb ist


\eta_{th}=1-\frac{T_{4} - T_{1}}{T_{3} - T_{2}}=1-\frac{T_{1}}{T_{2}}=1-\bigg(\frac{p_{1}}{p_{2}}\bigg)^\frac{\kappa-1}{\kappa}

Die letzte Beziehung ergibt sich aus der Verwendung der Gleichung für die Temperaturänderung bei isentroper Kompression.


\ \frac{T_{1}}{T_{2}}= \bigg(\frac{p_{1}}{p_{2}}\bigg)^\frac{\kappa-1}{\kappa}= \frac{T_{4}}{T_{3}}
Abhängigkeit des Joule-Prozess vom Verdichtungsverhältnis (κ = 1,4)

κ beträgt für Edelgase wie Helium und Argon 5/3=1{,}\overline{6}, für 2-atomige Gase wie Wasserstoff, Sauerstoff, Luft 7/5= \! 1{,}4 und für 3-atomige Gase wie Wasserdampf und Kohlendioxid 4/3=1{,}\overline{3} [1](siehe Herleitung der Wärmekapaizität von idealen Gasen). Daher kann ein Joule-Kreisprozess am effektivsten mit Edelgasen wie Helium betrieben werden.

Wenn allerdings die Wärmekapazität, die Wärmeleitfähigkeit und die Viskosität für eine realen Joule-Kreisprozess mit beachtet wird, dann ist Wasserstoff ebenfalls ein sehr vorteilhaftes Arbeitsmedium.


Für eine durch den Werkstoff vorgegebene maximale Temperatur T3 lässt sich eine optimale Temperatur T2 nach der Kompression ermitteln, bei der der Kreisprozess die größtmögliche Nutzarbeit abwirft:


T_{2,opt}=\sqrt{T_{1}T_{3}}

Möglichkeit der Erhöhung des Wirkungsgrads durch regenerative Wärmeübertragung und durch einen mehrstufigen Joule-Kreisprozess

Da am Ausgang der Expansionsmaschine meistens eine Temperatur herrscht, die oberhalb der Temperatur am Ausgang des Kompressors liegt, kann über einen Wärmetauscher hier eine rekuperative Wärmeübertragung stattfinden. Diese Wärmemenge muss dann nicht von außen zugeführt werden.

Der Wirkungsgrand berechnet sich dann wie folgt:


\eta_\text{regenerativ}=1-\frac{T_\text{min}}{T_\text{max}}\frac{p_\text{max}}{p_\text{min}}^{\frac{\kappa-1}{\kappa}}

Durch eine mehrstufige Verdichtung mit jeweiliger Wärmeabfuhr und einer mehrstufigen Expansion mit jeweiliger Wärmezufuhr und Regeneration kann der Wirkungsgrad

  • durch die Regeneration zu überbrückende Temperaturbereich vergrößert und
  • durch die Wärmeabfuhr kann die Verdichtungsarbeit vermindert werden sowie
  • durch die Wärmezufuhr in den Expansionsstufen kann die Entspannungsarbeit vergrößert werden.

Bei unendlich vielen Stufen der Kompression - Wärmeabfuhr geht der Prozess in eine Isotherme Verdichtung über. Der Prozess wird dann durch den Ackeret-Keller oder Ericsson-Kreisprozess beschrieben, dessen Wirkungsgrad sich analog zum Carnot Prozess berechnet:


\eta_\text{Carnot}=1-\frac{T_\text{min}}{T_\text{max}}

Wartungsarme Wärmekraftmaschinen nach dem Joule-Kreisprozess

Wie eine Stirlingwärmekraftmaschine kann eine Wärmekraftmaschine nach dem Joule-Kreisprozess mit einer externen Wärmezufuhr betrieben werden und hat damit viele gemeinsame Vorteile mit einem Stirlingmotor.

Für die Kerntechnik (Atomkraftwerke) wurden Turbokompressoren für Helium entwickelt, die mit magnetischen Lagern und permamentmagnetischen Notlauflagern ausgestattet werden können, wodurch in das Arbeitsgas keine Flüssigkeiten wie Schmieröle eingebracht werden müssen, die den Gaskreislauf verunreinigen können.

Damit ist eine Gasturbine denkbar, die nach Joule-Kreisprozess als Vergleichsprozess mit Helium oder Wasserstoff als Arbeitsgas arbeitet, die wartungsarm, effizient und eine hohe Energiedichte aufweisen könnte.

Der reale Gasturbinenprozess

Vergleichsprozess und realer Prozess im h-s-Diagramm (h ist bei Gasen angenähert proportional der Temperatur T)

Der reale Gasturbinenprozess unterscheidet sich durch die Irreversibilität der technischen Zustandsänderungen (1-2, 3-4) vom theoretischen Joule-Prozess. Darüber hinaus treten Druckverluste in der Brennkammer (2-3) (bzw. dem Wärmeübertrager im geschlossenen Gasturbinenprozess) sowie im Abwärmeübertrager (4-1) auf. Die Druckänderung durch die Wärmeverluste in der Brennkammer können heutzutage durch geeignete Maßnahmen (hochtemperaturfeste Keramik) minimiert werden, während der Druckverlust im Wärmeübertrager (4-1) nur bedingt reduzierbar ist. Die genannten Unterschiede sind anschaulich im T-s-Diagramm darstellbar (T-Temperatur, s-spezifische Entropie).[2]

Die technischen Arbeiten für den Verdichter und die Turbine werden im h,s-Diagramm veranschaulicht (h-spezifische Enthalpie, s-spezifische Entropie).

Andere Vergleichsprozesse

Weblinks

 Commons: Joule-Prozess – Sammlung von Bildern, Videos und Audiodateien
  1. [1] Liste der Isentropenexponenten für verschiedene Gase
  2. Vergleich zwischen realem und idealem Gasturbinen-Prozess im T,s-Diagramm

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