Brillouin-Paradoxon

Thermisch rauschender Widerstand R (strichliert, da rauschend) mit parallel geschaltener Diode D

Das Brillouin-Paradoxon ist ein erstmals 1950 von Léon Brillouin beschriebenes^[1] scheinbares Paradoxon der Thermodynamik und stellt ein elektrisches Analogon zur molekularen Ratsche bzw. maxwellschen Dämon dar. Das von Brillouin aufgestellte System besteht aus einem elektrischen Widerstand und einer Diode in Parallelschaltung. Eine naive Betrachtung würde ergeben, dass das Wärmerauschen des Widerstandes von der Diode nur in einer Richtung erlaubt wird, sodass eine effektive elektrische Spannung abgegriffen werden könnte. Eine solche „Gleichrichtung der Wärmefluktuationen“ wäre ein Weg zur Schaffung eines Perpetuum Mobiles zweiter Art, also ein Widerspruch zum Zweiten Hauptsatz der Thermodynamik. Eine Auflösung dieses Widerspruchs ist durch eine eingehendere Analyse möglich, der zweite Hauptsatz gilt demnach uneingeschränkt.

Lösung mithilfe einer Fokker-Planck-Gleichung

Die Fokker-Planck-Gleichung des Systems über einem Kondensator lautet^[2]:

$\frac{\partial p(u)}{\partial t}=\frac{\partial}{\partial u}\left(\left(\frac{1}{R_1C}+\frac{1}{R_2(u)C}\right)up(u)+\left(\frac{k_B T_1}{R_1C^2}+\frac{k_\text{B} T_2}{R_2(u)C^2}\right)\frac{\partial p(u)}{\partial u}\right)$

k_B ist die Boltzmann-Konstante, C die Kapazität des Kondensators, R₁ der ohmsche Widerstand, R₂(u) der spannungsabhängige Widerstand der Diode und T_{1 / 2} die Temperaturen der Bauteile. Die stationäre Lösung dieser Gleichung ist:

$p(u)\varpropto \exp\left(-\int \left(\frac{1}{R_1C}+\frac{1}{R_2(u)C}\right)u/\left(\frac{kT_1}{R_1C^2}+\frac{kT_2}{R_2(u)C^2}\right)\mathrm{d}u\right)$.

Für gleiche Temperaturen kürzen sich die Widerstände aus, die symmetrische Verteilung exp( − Cu² / 2kT) wahrt den Zweiten Hauptsatz. Das gilt insbesondere auch für den Fall einer idealen Diode. Für verschiedenen Temperaturen erhält man tatsächlich eine mittlere Spannung ungleich 0, was aber keinen Widerspruch mehr zum Zweiten Hauptsatz darstellt.

Einzelnachweise

1. ↑ L. Brillouin: Can the Rectifier Become a Thermodynamical Demon?. In: Physical Review. 78, Nr. 5, 1950, S. 627–628, doi:10.1103/PhysRev.78.627.2.
2. ↑ I. M. Sokolov: On the energetics of a nonlinear system rectifying thermal fluctuations. In: Europhysics Letters (EPL). 44, Nr. 3, 1998, S. 278–283, doi:10.1209/epl/i1998-00470-4.