Trouton-Noble-Experiment

Mit dem Trouton-Noble-Experiment versuchten Frederick Thomas Trouton und Henry R. Noble 1903 auf eine andere Art als beim Michelson-Morley-Experiment den Bewegungszustand der Erde relativ zum Äther zu messen. Der negative Ausgang des Trouton-Noble-Versuchs war neben dem Michelson-Morley-Versuch eine der wichtigsten frühen Bestätigungen der speziellen Relativitätstheorie, und wurde mehrmals mit demselben Resultat wiederholt (vgl. Tests der speziellen Relativitätstheorie).

Damit zusammenhängend existieren auch eine Reihe von Paradoxien der relativistischen Statik, die beispielsweise als „Trouton-Noble-Paradoxon“ oder „Winkelhebelparadoxon“ bekannt sind. Hier geht es darum, ob durch den Wechsel des Inertialsystems ein Drehmoment bzw. eine Rotation in einem statischem Systems eintritt. Es wurden dazu eine Reihe von Lösungen vorgeschlagen, die darin übereinstimmen, dass keine Rotation auftritt.

Trouton-Noble-Experiment

Bei diesem Versuch wurde ein geladener Plattenkondensator benutzt. Dieser ist so konstruiert, dass er sich frei um eine zu den Platten parallele Achse drehen kann, so er einem Drehmoment unterworfen wäre. Wenn nun die Erde und der Kondensator eine Geschwindigkeit v haben, repräsentiert jede geladene Kondensatorplatte einen Strom, dessen Magnetfeld B auf die andere Platte eine Lorentz-Kraft F und damit ein Drehmoment ausüben sollte. Bei einer „Ätherwindgeschwindigkeit“ v in einem Winkel zur senkrechten Verbindungslinie der beiden Platten ergäbe sich das (letztlich vom Winkel unabhängige) Drehmoment zu

$\tau=-E'\frac{v^{2}}{c^{2}}\sin2\alpha'$

(E: Feldenergie im Kondensator; c: Lichtgeschwindigkeit). Bei dem Versuch konnten jedoch keinerlei Drehmomente nachgewiesen werden. Es stellte somit (zusammen mit dem Michelson-Morley-Experiment) einen bedeutenden Einwand gegen die Auffassung eines ruhenden Äthers bzw. eines bevorzugten Bezugssystems dar.^{[1] [2]} Ähnliche Experimente wurden später auch mit noch größerer Präzision aber demselben negativen Resultat, von Rudolf Tomaschek (1925, 1926), Carl T. Chase (1926, 1927) und Howard C. Hayden (1994) wiederholt.^{[3] [4] [5] [6] [7] [8]}

Dieses Ergebnis stimmt mit der aus der speziellen Relativitätstheorie folgenden Erwartung überein, dass die Experimentalanordnung gemäß dem Relativitätsprinzip als in einem Inertialsystem ruhend betrachtet werden kann, und folglich auch kein positives Ergebnis auftreten kann.

Dies muss auch für alle anderen Inertialsysteme gelten, da eine Lorentz-Transformation (welche die Koordinaten der Inertialsysteme miteinander verbindet) das Ergebnis nicht verändert. Jedoch erwies sich deren Anwendung auf statische und dynamische Probleme als recht schwierig, und es wurden unterschiedliche Modelle vorgeschlagen um das „Trouton-Noble-Paradoxon“ (ob nämlich ein Drehmoment in relativ bewegten Inertialsystem auftritt oder nicht) zu lösen.

Winkelhebelparadoxon

Das Trouton-Noble-Paradoxon ist im Wesentlichen äquivalent mit dem sogenannten „Winkelhebelparadoxon“ (Right-angle lever paradox), das erstmals von Gilbert Newton Lewis und Richard C. Tolman (1909) behandelt wurde.^[9] Es sei ein Winkelhebel mit Endpunktion abc gegeben. In seinem Ruhesystem sind die Kräfte f_y' in Richtung ba und f_x' in Richtung bc gleich groß sodass Gleichgewicht herrscht, deshalb existiert kein Drehmoment gemäß dem Hebelgesetz:

$\tau'=L_{0}\left(f'_{x}-f'_{y}\right)=0,$

wo L₀ die Länge eines Hebelarms ist. Wird dies hingegen aus eine relativ dazu bewegten System betrachtet, so ist ba länger als bc aufgrund der Längenkontraktion. Das Hebelgesetz ergibt in diesem Fall:

$\tau=f_{x}\cdot L_{0}-f_{y}\cdot L_{0}\sqrt{1-\frac{v^{2}}{c^{2}}}=L_{0}\left(f_{x}-f_{y}\sqrt{1-\frac{v^{2}}{c^{2}}}\right)$

Das Drehmoment ist also nicht null, was den Hebel scheinbar in Rotation versetzen müsste. Da dies aber nicht der Fall sein kann, schlossen Lewis und Tolman, dass kein Drehmoment vorliegt. Folglich setzten sie:

$\frac{f_{x}}{f_{y}}=\sqrt{1-\frac{v^{2}}{c^{2}}}$

Jedoch zeigte Max von Laue (1911)^[10], dass dies im Widerspruch steht mit dem relativistischen Ausdruck der Kraft:

$f_{x}=f'_{x},\ f_{y}=f'_{y}\cdot\sqrt{1-\frac{v^{2}}{c^{2}}}$

woraus sich ergibt

$\frac{f_{x}}{f_{y}}=\frac{1}{\sqrt{1-\frac{v^{2}}{c^{2}}}}$

Angewendet auf das Hebelgesetz, ergibt sich folgendes Drehmoment:

$\tau=-L_{0}\cdot f'_{x}\cdot\frac{v^{2}}{c^{2}},$

was prinzipiell dasselbe Problem ist wie beim Trouton-Noble-Paradoxon.

Lösungen

Die detaillierte relativistische Analyse dieser Paradoxien erfordert eine sorgfältige Berücksichtigung der relevanten Kräfte und Impulse. Dafür wurden verschiedenen Ansätze vorgelegt, die allesamt darin übereinstimmen, dass keine Rotation eintritt.

Laue-Strom

Die erste Lösung des Trouton-Noble-Paradoxons wurde durch Hendrik Antoon Lorentz (1904) gegeben. Sie beruht auf der Annahme, dass Impuls und Drehmoment der elektrostatischen Kräfte kompensiert werden durch Impuls und Drehmoment der molekularen Bindungskräfte.^[11]

Dies wurde von Max von Laue (1911) fortgeführt, der die Standardlösung für dieses Paradoxon gab. Sie basierte auf der „Trägheit der Energie“, wonach durch elastische Spannungen ein Energiefluss erzeugt wird, der ebenfalls mit einem Impuls ausgestattet ist ("Laue-Strom"). Das resultierende (mechanische) Drehmoment im Falle des Trouton-Noble-Experiments ist

$\tau=E'\frac{v^{2}}{c^{2}}\sin2\alpha'$

und im Falle des Winkelhebels:

$\tau=L_{0}\cdot f'_{x}\cdot\frac{v^{2}}{c^{2}}$

was das oben erwähnte elektromagnetische Drehmoment exakt kompensiert, sodass keine Rotation entsteht. Oder mit anderen Worten: Das elektromagnetische Drehmoment ist sogar notwendig um die gleichförmige Bewegung eines gespannten Körpers zu ermöglichen, d.h. um den Körper daran zu hindern, aufgrund des mechanischen Drehmoments zu rotieren.^{[12] [10] [13] [14]}

Seitdem wurden eine Reihe von Arbeiten veröffentlicht, die Laues Lösung weiterentwickelten bzw. modifizierten. Andere Autoren wiederum kritisierten das Konzept des Laue-Stroms, und versuchten das Auftreten eines Drehmoments von vornherein zu vermeiden, und zwar durch Neudefinitionen der Konzepte von Kraft, Gleichgewicht usw. (siehe die Liste der weiterführenden Literatur).

Kraft und Beschleunigung

Eine einfache Lösung, die ohne Kompensationskräfte und ohne Neudefinitionen auskam, wurde von Paul Sophus Epstein (1911) gegeben.^[15][16] Er verwies darauf, dass Kraft und Beschleunigung in der Relativitätstheorie nicht notwendigerweise in dieselbe Richtung weisen, d.h. der Zusammenhang von Masse, Kraft und Beschleunigung hat Tensorcharakter. Die von der Kraft gespielten Rolle in der Relativitätstheorie ist also sehr unterschiedlich zur klassischen Mechanik.

Ein Beispiel: Es sei ein masseloser Stab mit Endpunkten OM gegeben. Dieser ist am Punkt O befestigt, wobei ein Körper mit der Masse m bei M befestigt ist. Der gesamte Stab schließt den Winkel $\tan\alpha\!$ mit O ein. Nun wirkt bei M eine Kraft in Richtung OM, wobei Gleichgewicht im Ruhesystem dann herrscht, wenn $\tfrac{f'_{x}}{f'_{y}}=\tan\alpha'$. Wie bereits oben erwähnt, ist die Form dieser Kräfte in einem relativ dazu bewegten System:

$f_{x}=f'_{x},\ f_{y}=f'_{y}\cdot\sqrt{1-\frac{v^{2}}{c^{2}}},\ \tan\alpha=\tan\alpha'\sqrt{1-\frac{v^{2}}{c^{2}}}$

Also $\frac{f_{x}}{f_{y}}=\frac{\tan\alpha}{1-\frac{v^{2}}{c^{2}}}$.

Die resultierende Kraft zeigt also nicht direkt von O zu M. Wie Epstein zeigte, führt dies jedoch nicht zu einer Rotation, denn nun betrachtete er die von den Kräften verursachten Beschleunigungen. Die relativistischen Ausdrücke für den Zusammenhang von Masse, Beschleunigung und Kraft sind in longitudinaler und transversaler Richtung:

$a_{x}=\frac{f_{x}}{m\gamma^{3}},\ a_{y}=\frac{f_{y}}{m\gamma}$, wo $\gamma=\frac{1}{\sqrt{1-\frac{v^{2}}{c^{2}}}}$.

Also $\frac{a_{x}}{a_{y}}=\tan\alpha$.

Folglich tritt auch in diesem System keine Rotation auf. Ähnliche Überlegungen gelten auch für das Trouton-Noble- und das Winkelhebelparadoxon. Die Paradoxien sind damit also aufgelöst, weil die beiden Beschleunigungen (als Vektoren) zum Schwerpunkt des Systems (Kondensator bei Trouton-Noble) zeigen, obwohl die Kräfte dies nicht tun.

Epstein fügte hinzu, dass wenn man es befriedigender findet, auch in der Relativitätstheorie die Proportionalität zwischen Kraft und Beschleunigung wiederherzustellen (wie in der gewohnten Newtonschen Mechanik), dann müssen Kompensationskräfte eingeführt werden, welche formal mit Laues Strom übereinstimmen. Epstein entwickelte einen solchen Formalismus in den folgenden Abschnitten seiner 1911er-Arbeit.

Siehe auch

• Geschichte der speziellen Relativitätstheorie

Einzelnachweise

1. ↑ F. T. Trouton, H. R. Noble: The mechanical forces acting on a charged electric condenser moving through space. In: Phil. Trans. Royal Soc. A. 202, 1903, S. 165–181.
2. ↑ F. T. Trouton, H. R. Noble: The Forces Acting on a Charged Condenser moving through Space. In: Proc. Royal Soc. 74, Nr. 479, 1903, S. 132-–133.
3. ↑ R. Tomaschek: Über Versuche zur Auffindung elektrodynamischer Wirkungen der Erdbewegung in großen Höhen I. In: Annalen der Physik. 78, 1925, S. 743–756.
4. ↑ R. Tomaschek: Über Versuche zur Auffindung elektrodynamischer Wirkungen der Erdbewegung in großen Höhen II. In: Annalen der Physik. 80, 1926, S. 509–514.
5. ↑ Carl T. Chase: A Repetition of the Trouton-Noble Ether Drift Experiment. In: Physical Review. 28, Nr. 2, 1926, S. 378-383. doi:10.1103/PhysRev.28.378.
6. ↑ Carl T. Chase: The Trouton–Noble Ether Drift Experiment. In: Physical Review. 30, Nr. 4, 1927, S. 516–519. doi:10.1103/PhysRev.30.516.
7. ↑ R. Tomaschek: Bemerkung zu meinen Versuchen zur Auffindung elektrodynamischer Wirkungen in großen Höhen. In: Annalen der Physik. 84, 1927, S. 161–162.
8. ↑ H. C. Hayden: High sensitivity Trouton–Noble experiment. In: Rev. Scientific Instruments. 65, Nr. 4, 1994, S. 788–792. doi:10.1063/1.1144955.
9. ↑ Lewis, Gilbert N. & Tolman, Richard C.: The Principle of Relativity, and Non-Newtonian Mechanics. In: Proceedings of the American Academy of Arts and Sciences. 44, 1909, S. 709–726.
10. ↑ ^{a b} Laue, Max von: Ein Beispiel zur Dynamik der Relativitätstheorie. In: Verhandlungen der Deutschen Physikalischen Gesellschaft. 13, 1911, S. 513-518.
11. ↑ Lorentz, Hendrik Antoon: Elektromagnetische Erscheinungen in einem System, das sich mit beliebiger, die des Lichtes nicht erreichender Geschwindigkeit bewegt. In: Blumenthal, Otto & Sommerfeld, Arnold (Hrsg.): Das Relativitätsprinzip. Eine Sammlung von Abhandlungen, S. 6-26 1904
12. ↑ Laue, Max von: Zur Dynamik der Relativitätstheorie. In: Annalen der Physik. 340, Nr. 8, 1911, S. 524-542. doi:10.1002/andp.19113400808.
13. ↑ Laue, Max von: Bemerkungen zum Hebelgesetz in der Relativitätstheorie. In: Physikalische Zeitschrift. 12, 1911, S. 1008-1010.
14. ↑ Laue, Max von: Zur Theorie des Versuches von Trouton und Noble. In: Annalen der Physik. 343, Nr. 7, 1912, S. 370-384. doi:10.1002/andp.19123430705.
15. ↑ Epstein, P. S.: Über relativistische Statik. In: Annalen der Physik. 341, Nr. 14, 1911, S. 779-795. Bibcode: 1911AnP...341..779E. doi:10.1002/andp.19113411404.
16. ↑ Epstein, P. S.: Conference on the Michelson-Morley experiment. In: Contributions from the Mount Wilson Observatory. 373, 1927, S. 45-49. Bibcode: 1928CMWCI.373...43E.

Literatur

• Michel Janssen, "A comparison between Lorentz's ether theory and special relativity in the light of the experiments of Trouton and Noble, Ph.D. thesis (1995). Online: TOC, pref., intro-I, 1, 2, intro-II, 3, 4, refs.

• Tolman, R.C.: The Right-Angled Lever. In: The theory of relativity of motion, S. 152-153, Berkeley: University of California press 1917

• Pauli, Wolfgang: Anwendung auf spezielle Fälle. Versuch von Trouton-Noble. In: Die Relativitätstheorie, 5, S. 685-689 1921

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• Teukolsky, Saul A.: The explanation of the Trouton-Noble experiment revisited. In: American Journal of Physics. 64, Nr. 9, 1996, S. 1104–1109. Bibcode: 1996AmJPh..64.1104T. doi:10.1119/1.18329.

• Jefimenko, Oleg D.: The Trouton-Noble paradox. In: Journal of Physics A. 32, Nr. 20, 1999, S. 3755–3762. Bibcode: 1999JPhA...32.3755J. doi:10.1088/0305-4470/32/20/308.

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• Ivezić, Tomislav: Axiomatic Geometric Formulation of Electromagnetism with Only One Axiom: The Field Equation for the Bivector Field F with an Explanation of the Trouton-Noble Experiment. In: Foundations of Physics Letters. 18, Nr. 5, 2005, S. 401-429. doi:10.1007/s10702-005-7533-7. arXiv:physics/0412167.

• Franklin, Jerrold: The lack of rotation in the Trouton Noble experiment. In: European Journal of Physics. 27, Nr. 5, 2006, S. 1251–1256. Bibcode: 2006EJPh...27.1251F. doi:10.1088/0143-0807/27/5/024. arXiv:physics/0603110.

• Ivezić, Tomislav: Trouton Noble Paradox Revisited. In: Foundations of Physics. 37, Nr. 4–5, 2006, S. 747–760. Bibcode: 2007FoPh...37..747I. doi:10.1007/s10701-007-9116-x. arXiv:physics/0606176.

Weblinks

• Kevin Brown, "Trouton-Noble and The Right-Angle Lever auf MathPages.
• Michel Janssen, "The Trouton Experiment and E = mc²," Einstein for Everyone Kurs der UMN (2002).

Tests der speziellen Relativitätstheorie

Isotropie von c: Michelson-Morley-Experiment | Kennedy-Thorndike-Experiment | Mößbauer-Rotor-Experiment | Resonator-Experimente

Lorentzinvarianz: Hughes-Drever-Experiment | Moderne Tests der Lorentzinvarianz |Trouton-Noble-Experiment | Experimente von Rayleigh und Brace | Trouton-Rankine-Experiment |

Zeitdilatation: Ives-Stilwell-Experiment | Mößbauer-Rotor-Experiment | Zeitdilatation bewegter Teilchen

Sagnac/Fizeau: Sagnac-Experiment | Fizeau-Experiment

Relativistische Energie: Kaufmann-Bucherer-Neumann-Experimente | Teilchenbeschleuniger

Alternativen: Widerlegungen der Äthertheorie | Widerlegungen der Emissionstheorie

Allgemein: Testtheorien | Standardmodellerweiterung | Einweg-Lichtgeschwindigkeit