Liste der Baryonen

Liste der Baryonen: Die folgenden Tabellen enthalten die Grundzustände aller bekannten und vorhergesagten Baryonen mit Gesamtdrehimpuls J = ¹⁄₂ oder J = ³⁄₂ und positiver Parität.

Die in den Tabellen verwendenten Formelzeichen sind: $I$ (Isospin), $J$ (Gesamtdrehimpuls), $P$ (Parität), $Q$ (elektrische Ladung), $B$ (Baryonenzahl), $S$ (Strangeness), $C$ (Charm), $B'$ (Bottomness), u (Up-Quark), d (Down-Quark), s (Strange-Quark), c (Charm-Quark) und b (Bottom-Quark), sowie die Symbole für die Teilchen selbst.

Es sind jeweils die Eigenschaften und die Quark-Zusammensetzung der Teilchen aufgelistet. Für die zugehörigen Antiteilchen sind Quarks durch Antiquarks zu ersetzen und die Vorzeichen der Quantenzahlen $Q$ , $B$ , $S$ , $C$ und $B'$ kehren sich um. Werte in rot sind durch das Experiment noch nicht sicher bestätigt, aber durch das Quarkmodell vorhergesagt und in Übereinstimmung mit den Messungen.^[1]^[2]

Die Ziffern in Klammern hinter einem Zahlenwert bezeichnen die Unsicherheit in den letzten Stellen des Wertes. (Beispiel: Die Angabe 1115,683(6) ist gleichbedeutend mit 1115,683 ± 0,006.)

Inhaltsverzeichnis

1 Nomenklatur

2 Baryonen mit J^P = ¹⁄₂⁺

3 Baryonen mit J^P = ³⁄₂⁺

4 Baryonenresonanzen

5 Siehe auch

6 Literatur

7 Weblinks

8 Einzelnachweise

Nomenklatur

Baryonen werden mit den Symbolen N, Δ, Λ, Σ, Ξ und Ω bezeichnet, die zusätzlich noch mit tiefgestellten Kleinbuchstaben versehen sein können. Die Benennung erfolgt nach den folgenden Regeln:^[3]

Baryonen mit drei u- oder d-Quarks heißen N (Isospin ¹⁄₂) oder Δ (Isospin ³⁄₂).

Baryonen mit zwei u- oder d-Quarks heißen Λ (Isospin 0) oder Σ (Isospin 1). Ist das dritte Quark ein schweres Quark (c oder b), so wird ein entsprechendes Subskript angehängt.

Baryonen mit einem u- oder d-Quark heißen Ξ (Isospin ¹⁄₂). Verbleibende schwere Quarks werden wiederum mit einem oder zwei Subskripts bezeichnet, z. B. Ξ_c, Ξ_cc, Ξ_b.

Baryonen mit keinen u- oder d-Quarks heißen Ω (Isospin 0). Schwere Quarks werden durch bis zu drei Subskripts bezeichnet.

Bei Baryonen, die durch die starke Wechselwirkung zerfallen, wird die Masse in Klammern nachgestellt.

Zusammengefasst bestimmen also die Zahl der u- und d-Quarks und der Isospin das Symbol des Teilchens, und tiefgestellte Kleinbuchstaben zeigen schwere Quarks an.

Baryonen mit J^P = ¹⁄₂⁺

Oktett der Baryonen mit J^P = ¹⁄₂⁺ (nur leichte Quarks u, d und s)

Teilchenname Symbol Quark-
Zusammensetzung Masse (MeV/c²) $I$ $J$ ^$P$ $Q$ ( $e$ ) $S$ $C$ $B'$ Lebensdauer (s) Hauptzerfälle

Nukleon / Proton^[4] p u u d 0938.272013!938,272 013(23)^(a) 0.5!¹⁄₂ 0.5!¹⁄₂⁺ 1!+1 0 0 0 +10!stabil^(b) —

Nukleon / Neutron^[5] n u d d 0939.565346!939,565 346(23)^{^(a)} 0.5!¹⁄₂ 0.5!¹⁄₂⁺ 0 0 0 0 +2!885,7(8)^(c) p + e⁻ + ν_e

Λ-Baryon^[6] Λ u d s 1115,683(6) 0 0.5!¹⁄₂⁺ 0 -1!−1 0 0 -10.2!2,631(20) · 10⁻¹⁰ p + π⁻ oder
n + π⁰

Σ-Baryon^[7] Σ⁺ u u s 1189,37(7) 1 0.5!¹⁄₂⁺ 1!+1 -1!−1 0 0 -11.1!8,018(26) · 10⁻¹¹ p + π⁰ oder

n + π⁺

Σ-Baryon^[8] Σ⁰ u d s 1192,642(24) 1 0.5!¹⁄₂⁺ 0 -1!−1 0 0 -20.1!7,4(7) · 10⁻²⁰ Λ + γ

Σ-Baryon^[9] Σ⁻ d d s 1197,449(30) 1 0.5!¹⁄₂⁺ -1!−1 -1!−1 0 0 -10.4!1,479(11) · 10⁻¹⁰ n + π⁻

Ξ-Baryon^[10] Ξ⁰ u s s 1314,86(20) 0.5!¹⁄₂ 0.5!¹⁄₂⁺ 0 -2!−2 0 0 -10.1!2,90(9) · 10⁻¹⁰ Λ + π⁰

Ξ-Baryon^[11] Ξ⁻ d s s 1321,71(7) 0.5!¹⁄₂ 0.5!¹⁄₂⁺ -1!−1 -2!−2 0 0 -10.3!1,639(15) · 10⁻¹⁰ Λ + π⁻

Λ_c-Baryon^[12] Λ_c⁺ u d c 2286,46(14) 0 0.5!¹⁄₂⁺ 1!+1 0 1!+1 0 -13.2!2,00(6) · 10⁻¹³ siehe Zerfallsmoden Λ_c⁺

Σ_c-Baryon^[13] Σ_c(2455)⁺⁺ u u c 2454,02(18) 1 0.5!¹⁄₂⁺ 2!+2 0 1!+1 0 -22.2!2,95(40) · 10⁻²²^(d) Λ_c⁺ + π⁺

Σ_c-Baryon^[13] Σ_c(2455)⁺ u d c 2452,9(4) 1 0.5!¹⁄₂⁺ 1!+1 0 1!+1 0 -22.3!>1,4 · 10⁻²²^(d) Λ_c⁺ + π⁰

Σ_c-Baryon^[13] Σ_c(2455)⁰ d d c 2453,76(18) 1 0.5!¹⁄₂⁺ 0 0 1!+1 0 -22.1!3,0(5) · 10⁻²²^(d) Λ_c⁺ + π⁻

Ξ_c-Baryon^[14] Ξ_c⁺ u s c $2467{,}8^{+0{,}4}_{-0{,}6}$ 0.5!¹⁄₂ 0.5!¹⁄₂⁺ 1!+1 -1!−1 1!+1 0 -13.1!4,42(26) · 10⁻¹³ siehe Zerfallsmoden Ξ_c⁺

Ξ_c-Baryon^[15] Ξ_c⁰ d s c $2470{,}88^{+0{,}34}_{-0{,}80}$ 0.5!¹⁄₂ 0.5!¹⁄₂⁺ 0 -1!−1 1!+1 0 -13.3! $(1{,}12^{+0{,}13}_{-0{,}10}) \cdot 10^{-13}$ siehe Zerfallsmoden Ξ_c⁰

Ξ′_c-Baryon^[16] Ξ′_c⁺ u s c 2575,6(3,1) 0.5!¹⁄₂ 0.5!¹⁄₂⁺ 1!+1 -1!−1 1!+1 0 unbekannt Ξ_c⁺ + γ (beobachtet)

Ξ′_c-Baryon^[17] Ξ′_c⁰ d s c 2577,9(2,9) 0.5!¹⁄₂ 0.5!¹⁄₂⁺ 0 -1!−1 1!+1 0 unbekannt Ξ_c⁰ + γ (beobachtet)

Ω_c-Baryon^[18] Ω_c⁰ s s c 2695,2(1,7) 0 0.5!¹⁄₂⁺ 0 -2!−2 1!+1 0 -14.1!6,9(1,2) · 10⁻¹⁴ siehe Zerfallsmoden Ω_c⁰

Ξ_cc-Baryon^(e) Ξ_cc⁺⁺ u c c unbekannt 0.5!¹⁄₂ 0.5!¹⁄₂⁺ 2!+2 0 2!+2 0 unbekannt unbekannt

Ξ_cc-Baryon^(f)^[19] Ξ_cc⁺ d c c 3518,9(0,9)^(f) 0.5!¹⁄₂ 0.5!¹⁄₂⁺ 1!+1 0 2!+2 0 -14.2!<3,3 · 10⁻¹⁴^(f) Λ_c⁺ + K⁻ + π⁺^(f) oder
p + D⁺ + K⁻^(f)

Ω_cc-Baryon^(e) Ω_cc⁺ s c c unbekannt 0 0.5!¹⁄₂⁺ 1!+1 -1!−1 2!+2 0 unbekannt unbekannt

Λ_b-Baryon^[20] Λ_b⁰ u d b 5620,2(1,6) 0 0.5!¹⁄₂⁺ 0 0 0 -1!−1 -12.3! $1{,}391^{+0{,}038}_{-0{,}037} \cdot 10^{-12}$ siehe Zerfallsmoden Λ_b⁰

Σ_b-Baryon^[21] Σ_b⁺ u u b 5807,8(2,7) 1 0.5!¹⁄₂⁺ 1!+1 0 0 -1!−1 unbekannt Λ_b⁰ + π⁺

Σ_b-Baryon^(e) Σ_b⁰ u d b unbekannt 1 0.5!¹⁄₂⁺ 0 0 0 -1!−1 unbekannt unbekannt

Σ_b-Baryon^[21] Σ_b⁻ d d b 5815,2(2,0) 1 0.5!¹⁄₂⁺ -1!−1 0 0 -1!−1 unbekannt Λ_b⁰ + π⁻

Ξ_b-Baryon^[22] Ξ_b⁰ u s b unbekannt 0.5!¹⁄₂ 0.5!¹⁄₂⁺ 0 -1!−1 0 -1!−1 -12.2! $(1{,}49^{+0{,}19}_{-0{,}18}) \cdot 10^{-12}$ siehe Zerfallsmoden Ξ_b

Ξ_b-Baryon^[22] Ξ_b⁻ d s b 5790,5(2,7) 0.5!¹⁄₂ 0.5!¹⁄₂⁺ -1!−1 -1!−1 0 -1!−1 -12.1! $(1{,}56^{+0{,}29}_{-0{,}27}) \cdot 10^{-12}$ siehe Zerfallsmoden Ξ_b

Ξ′_b-Baryon^(e) Ξ′_b⁰ u s b unbekannt 0.5!¹⁄₂ 0.5!¹⁄₂⁺ 0 -1!−1 0 -1!−1 unbekannt unbekannt

Ξ′_b-Baryon^(e) Ξ′_b⁻ d s b unbekannt 0.5!¹⁄₂ 0.5!¹⁄₂⁺ -1!−1 -1!−1 0 -1!−1 unbekannt unbekannt

Ω_b-Baryon^[23] Ω_b⁻ s s b 6165(23) 0 0.5!¹⁄₂⁺ -1!−1 -2!−2 0 -1!−1 -12.4! $(1{,}13^{+0{,}55}_{-0{,}42}) \cdot 10^{-12}$ (Ω⁻ + J/ψ beobachtet)

Ξ_cb-Baryon^(e) Ξ_cb⁺ u c b unbekannt 0.5!¹⁄₂ 0.5!¹⁄₂⁺ 1!+1 0 1!+1 -1!−1 unbekannt unbekannt

Ξ_cb-Baryon^(e) Ξ_cb⁰ d c b unbekannt 0.5!¹⁄₂ 0.5!¹⁄₂⁺ 0 0 1!+1 -1!−1 unbekannt unbekannt

Ξ′_cb-Baryon^(e) Ξ′_cb⁺ u c b unbekannt 0.5!¹⁄₂ 0.5!¹⁄₂⁺ 1!+1 0 1!+1 -1!−1 unbekannt unbekannt

Ξ′_cb-Baryon^(e) Ξ′_cb⁰ d c b unbekannt 0.5!¹⁄₂ 0.5!¹⁄₂⁺ 0 0 1!+1 -1!−1 unbekannt unbekannt

Ω_cb-Baryon^(e) Ω_cb⁰ s c b unbekannt 0 0.5!¹⁄₂⁺ 0 -1!−1 1!+1 -1!−1 unbekannt unbekannt

Ω′_cb-Baryon^(e) Ω′_cb⁰ s c b unbekannt 0 0.5!¹⁄₂⁺ 0 -1!−1 1!+1 -1!−1 unbekannt unbekannt

Ω_ccb-Baryon^(e) Ω_ccb⁺ c c b unbekannt 0 0.5!¹⁄₂⁺ 1!+1 0 2!+2 -1!−1 unbekannt unbekannt

Ξ_bb-Baryon^(e) Ξ_bb⁰ u b b unbekannt 0.5!¹⁄₂ 0.5!¹⁄₂⁺ 0 0 0 -2!−2 unbekannt unbekannt

Ξ_bb-Baryon^(e) Ξ_bb⁻ d b b unbekannt 0.5!¹⁄₂ 0.5!¹⁄₂⁺ -1!−1 0 0 -2!−2 unbekannt unbekannt

Ω_bb-Baryon^(e) Ω_bb⁻ s b b unbekannt 0 0.5!¹⁄₂⁺ -1!−1 -1!−1 0 -2!−2 unbekannt unbekannt

Ω_cbb-Baryon^(e) Ω_cbb⁰ c b b unbekannt 0 0.5!¹⁄₂⁺ 0 0 1!+1 -2!−2 unbekannt unbekannt

^(a) Die Massen von Proton und Neutron sind viel genauer in atomaren Masseneinheiten (u) als in MeV/c² bekannt. Dies ist durch den relativ ungenau bekannten Wert der Elementarladung bedingt. In atomaren Masseneinheiten ist die Masse des Protons 1,007 276 466 88(13) u und die des Neutrons 1,008 664 915 60(55) u.

^(b) Größer als 10³⁵ Jahre. Siehe Protonenzerfall.

^(c) Für freie Neutronen. In stabilen Atomkernen gebundene Neutronen sind stabil.

^(d) Die PDG gibt die Zerfallsbreite (Γ) an. Die Lebensdauer wurde daraus gemäß τ = ħ/Γ berechnet.

^(e) Vom Standardmodell vorhergesagt, aber noch nicht beobachtet.

^(f) Experimentelle Evidenz kontrovers.^[19]

Baryonen mit J^P = ³⁄₂⁺

Dekuplett der Baryonen mit J^P = ³⁄₂⁺ (nur leichte Quarks u, d und s)

class=Teilchenname Symbol class=Quark-
Zusammensetzung Masse (MeV/c²) $I$ $J$ ^$P$ $Q$ ( $e$ ) $S$ $C$ $B'$ Lebensdauer (s) Hauptzerfälle

Δ-Baryon^[24] Δ(1232)⁺⁺ u u u 1232(1) 1.5!³⁄₂ 1.5!³⁄₂⁺ 2!+2 0 0 0 -24.1!5,58(9) · 10⁻²⁴^(g) p + π⁺

Δ-Baryon^[24] Δ(1232)⁺ u u d 1232(1) 1.5!³⁄₂ 1.5!³⁄₂⁺ 1!+1 0 0 0 -24.2!5,58(9) · 10⁻²⁴^(g) p + π⁰ oder

n + π⁺

Δ-Baryon^[24] Δ(1232)⁰ u d d 1232(1) 1.5!³⁄₂ 1.5!³⁄₂⁺ 0 0 0 0 -24.3!5,58(9) · 10⁻²⁴^(g) p + π⁻ oder

n + π⁰

Δ-Baryon^[24] Δ(1232)⁻ d d d 1232(1) 1.5!³⁄₂ 1.5!³⁄₂⁺ -1!−1 0 0 0 -24.4!5,58(9) · 10⁻²⁴^(g) n + π⁻

Σ^*-Baryon^[25] Σ(1385)⁺ u u s 1382,8(0,4) 1 1.5!³⁄₂⁺ 1!+1 -1!−1 0 0 -23.6!1,84(4) · 10⁻²³^(g) Λ + π⁺ oder

Σ⁺ + π⁰ oder
Σ⁰ + π⁺

Σ^*-Baryon^[25] Σ(1385)⁰ u d s 1383,7(1,0) 1 1.5!³⁄₂⁺ 0 -1!−1 0 0 -23.7!1,8(3) · 10⁻²³^(g) Λ + π⁰ oder

Σ⁺ + π⁻ oder
Σ⁰ + π⁰

Σ^*-Baryon^[25] Σ(1385)⁻ d d s 1387,2(5) 1 1.5!³⁄₂⁺ -1!−1 -1!−1 0 0 -23.8!1,67(9) · 10⁻²³^(g) Λ + π⁻ oder

Σ⁰ + π⁻ oder
Σ⁻ + π⁰

Ξ^*-Baryon^[26] Ξ(1530)⁰ u s s 1531,80(32) 0.5!¹⁄₂ 1.5!³⁄₂⁺ 0 -2!−2 0 0 -23.1!7,2(4) · 10⁻²³^(g) Ξ⁰ + π⁰ oder

Ξ⁻ + π⁺

Ξ^*-Baryon^[26] Ξ(1530)⁻ d s s 1535,0(6) 0.5!¹⁄₂ 1.5!³⁄₂⁺ -1!−1 -2!−2 0 0 -23.2! $(6{,}7^{+1{,}1}_{-1{,}2}) \cdot 10^{-23}$ ^(g) Ξ⁰ + π⁻ oder

Ξ⁻ + π⁰

Ω-Baryon^[27] Ω⁻ s s s 1672,45(29) 0 1.5!³⁄₂⁺ -1!−1 -3!−3 0 0 -11.1!8,21(11) · 10⁻¹¹^(g) Λ + K⁻ oder
Ξ⁰ + π⁻ oder

Ξ⁻ + π⁰

Σ_c^*-Baryon^[28] Σ_c(2520)⁺⁺ u u c 2518,4(6) 1 1.5!³⁄₂ ⁺ 2!+2 0 1!+1 0 -23.3!4,4(6) · 10⁻²³^(g) Λ_c⁺ + π⁺

Σ_c^*-Baryon^[28] Σ_c(2520)⁺ u d c 2517,5(2,3) 1 1.5!³⁄₂ ⁺ 1!+1 0 1!+1 0 -23.5!>3,9 · 10⁻²³^(g) Λ_c⁺ + π⁰

Σ_c^*-Baryon^[28] Σ_c(2520)⁰ d d c 2518,0(5) 1 1.5!³⁄₂ ⁺ 0 0 1!+1 0 -23.4!4,1(5) · 10⁻²³^(g) Λ_c⁺ + π⁻

Ξ_c^*-Baryon^[29] Ξ_c(2645)⁺ u s c $2645{,}9^{+0{,}5}_{-0{,}6}$ 0.5!¹⁄₂ 1.5!³⁄₂ ⁺ 1!+1 -1!−1 1!+1 0 -22.1!>2,1 · 10⁻²²^(g) Ξ_c⁺ + π⁰ (beobachtet)

Ξ_c^*-Baryon^[29] Ξ_c(2645)⁰ d s c 2645,9(5) 0.5!¹⁄₂ 1.5!³⁄₂ ⁺ 0 -1!−1 1!+1 0 -22.2!>1,2 · 10⁻²²^(g) Ξ_c⁺ + π⁻ (beobachtet)

Ω_c^*-Baryon^[30] Ω_c(2770)⁰ s s c 2765,9(1,5) 0 1.5!³⁄₂ ⁺ 0 -2!−2 1!+1 0 unbekannt Ω_c⁰ + γ

Ξ_cc^*-Baryon^(h) Ξ_cc^*++ u c c unbekannt 0.5!¹⁄₂ 1.5!³⁄₂ ⁺ 2!+2 0 2!+2 0 unbekannt unbekannt

Ξ_cc^*-Baryon^(h) Ξ_cc^*+ d c c unbekannt 0.5!¹⁄₂ 1.5!³⁄₂ ⁺ 1!+1 0 2!+2 0 unbekannt unbekannt

Ω_cc^*-Baryon^(h) Ω_cc^*+ s c c unbekannt 0 1.5!³⁄₂ ⁺ 1!+1 -1!−1 2!+2 0 unbekannt unbekannt

Ω_ccc-Baryon^(h) Ω_ccc⁺⁺ c c c unbekannt 0 1.5!³⁄₂ ⁺ 2!+2 0 3!+3 0 unbekannt unbekannt

Σ_b^*-Baryon^[31] Σ_b^*+ u u b 5829,0(3,4) 1 1.5!³⁄₂ ⁺ 1!+1 0 0 -1!−1 unbekannt Λ_b⁰ + π⁺

Σ_b^*-Baryon^(h) Σ_b^*0 u d b unbekannt 1 1.5!³⁄₂ ⁺ 0 0 0 -1!−1 unbekannt unbekannt

Σ_b^*-Baryon^[31] Σ_b^*− d d b 5836,4(2,8) 1 1.5!³⁄₂ ⁺ -1!−1 0 0 -1!−1 unbekannt Λ_b⁰ + π⁻

Ξ_b^*-Baryon^(h) Ξ_b^*0 u s b unbekannt 0.5!¹⁄₂ 1.5!³⁄₂ ⁺ 0 -1!−1 0 -1!−1 unbekannt unbekannt

Ξ_b^*-Baryon^(h) Ξ_b^*− d s b unbekannt 0.5!¹⁄₂ 1.5!³⁄₂ ⁺ -1!−1 -1!−1 0 -1!−1 unbekannt unbekannt

Ω_b^*-Baryon^(h) Ω_b^*− s s b unbekannt 0 1.5!³⁄₂ ⁺ -1!−1 -2!−2 0 -1!−1 unbekannt unbekannt

Ξ_cb^*-Baryon^(h) Ξ_cb^*+ u c b unbekannt 0.5!¹⁄₂ 1.5!³⁄₂ ⁺ 1!+1 0 1!+1 -1!−1 unbekannt unbekannt

Ξ_cb^*-Baryon^(h) Ξ_cb^*0 d c b unbekannt 0.5!¹⁄₂ 1.5!³⁄₂ ⁺ 0 0 1!+1 -1!−1 unbekannt unbekannt

Ω_cb^*-Baryon^(h) Ω_cb^*0 s c b unbekannt 0 1.5!³⁄₂ ⁺ 0 -1!−1 1!+1 -1!−1 unbekannt unbekannt

Ω_ccb^*-Baryon^(h) Ω_ccb^*+ c c b unbekannt 0 1.5!³⁄₂ ⁺ 1!+1 0 2!+2 -1!−1 unbekannt unbekannt

Ξ_bb^*-Baryon^(h) Ξ_bb^*0 u b b unbekannt 0.5!¹⁄₂ 1.5!³⁄₂ ⁺ 0 0 0 -2!−2 unbekannt unbekannt

Ξ_bb^*-Baryon^(h) Ξ_bb^*− d b b unbekannt 0.5!¹⁄₂ 1.5!³⁄₂ ⁺ -1!−1 0 0 -2!−2 unbekannt unbekannt

Ω_bb^*-Baryon^(h) Ω_bb^*− s b b unbekannt 0 1.5!³⁄₂ ⁺ -1!−1 -1!−1 0 -2!−2 unbekannt unbekannt

Ω_cbb^*-Baryon^(h) Ω_cbb^*0 c b b unbekannt 0 1.5!³⁄₂ ⁺ 0 0 1!+1 -2!−2 unbekannt unbekannt

Ω_bbb^(h) Ω_bbb⁻ b b b unbekannt 0 1.5!³⁄₂ ⁺ -1!−1 0 0 -3!−3 unbekannt unbekannt

^(g) Die PDG gibt die Zerfallsbreite (Γ) an. Die Lebensdauer wurde daraus gemäß τ = ħ/Γ berechnet.

^(h) Vom Standardmodell vorhergesagt, aber noch nicht beobachtet.

Baryonenresonanzen

Die folgende Tabelle fasst die Namen, die Quantenzahlen (sofern bekannt) und den derzeitigen Status der Baryonen zusammen.^[32] Baryonenresonanzen sind kurzlebige Anregungen von Baryonen; ihre Masse steht jeweils in Klammern. Für Resonanzen von N, Δ und Ξ sind die Partialwellen der πN-Streuung mit dem Symbol $L 2 I,2 J$ angegeben, wobei $L$ der Bahndrehimpuls (S, P, D, F usw.) ist. $I$ bezeichnet den Isospin und $J$ ist der Gesamtdrehimpuls. Für Resonanzen von Λ und Σ ist entsprechend die KN-Partialwelle $L I,2 J$ angegeben.

Nukleonen Δ-Baryonen Λ-Baryonen Σ-Baryonen Ξ- und Ω-Baryonen Baryonen mit Charm

p P₁₁ **** Δ(1232) P₃₃ **** Λ P₀₁ **** Σ⁺ P₁₁ **** Ξ⁰ P₁₁ **** Λ_c⁺ ****

n P₁₁ **** Δ(1600) P₃₃ *** Λ(1405) S₀₁ **** Σ⁰ P₁₁ **** Ξ⁻ P₁₁ **** Λ_c(2595)⁺ ***

N(1440) P₁₁ **** Δ(1620) S₃₁ **** Λ(1520) D₀₃ **** Σ⁻ P₁₁ **** Ξ(1530) P₁₃ **** Λ_c(2625)⁺ ***

N(1520) D₁₃ **** Δ(1700) D₃₃ **** Λ(1600) P₀₁ *** Σ(1385) P₁₃ **** Ξ(1620) * Λ_c(2765)⁺ *

N(1535) S₁₁ **** Δ(1750) P₃₁ * Λ(1670) S₀₁ **** Σ(1480) * Ξ(1690) *** Λ_c(2880)⁺ ***

N(1650) S₁₁ **** Δ(1900) S₃₁ ** Λ(1690) D₀₃ **** Σ(1560) ** Ξ(1820) D₁₃ *** Λ_c(2940)⁺ ***

N(1675) D₁₅ **** Δ(1905) F₃₅ **** Λ(1800) S₀₁ *** Σ(1580) D₁₃ * Ξ(1950) ***

N(1680) F₁₅ **** Δ(1910) P₃₁ **** Λ(1810) P₀₁ *** Σ(1620) S₁₁ ** Ξ(2030) *** Σ_c(2455) ****

N(1700) D₁₃ *** Δ(1920) P₃₃ *** Λ(1820) F₀₅ **** Σ(1660) P₁₁ *** Ξ(2120) * Σ_c(2520) ***

N(1710) P₁₁ *** Δ(1930) D₃₅ *** Λ(1830) D₀₅ **** Σ(1670) D₁₃ **** Ξ(2250) ** Σ_c(2800) ***

N(1720) P₁₃ **** Δ(1940) D₃₃ * Λ(1890) P₀₃ **** Σ(1690) ** Ξ(2370) **

N(1900) P₁₃ ** Δ(1950) F₃₇ **** Λ(2000) * Σ(1750) S₁₁ *** Ξ(2500) * Ξ_c⁺ ***

N(1990) F₁₇ ** Δ(2000) F₃₅ ** Λ(2020) F₀₇ * Σ(1770) P₁₁ * Ξ_c⁰ ***

N(2000) F₁₅ ** Δ(2150) S₃₁ * Λ(2100) G₀₇ **** Σ(1775) D₁₅ **** Ω⁻ **** Ξ′_c⁺ ***

N(2080) D₁₃ ** Δ(2200) G₃₇ * Λ(2110) F₀₅ *** Σ(1840) P₁₃ * Ω(2250)⁻ *** Ξ′_c⁰ ***

N(2090) S₁₁ * Δ(2300) H₃₉ ** Λ(2325) D₀₃ * Σ(1880) P₁₁ ** Ω(2380)⁻ ** Ξ_c(2645) ***

N(2100) P₁₁ * Δ(2350) D₃₅ * Λ(2350) H₀₉ *** Σ(1915) F₁₅ **** Ω(2470)⁻ ** Ξ_c(2790) ***

N(2190) G₁₇ **** Δ(2390) F₃₇ * Λ(2585) ** Σ(1940) D₁₃ *** Ξ_c(2815) ***

N(2200) D₁₅ ** Δ(2400) G₃₉ ** Σ(2000) S₁₁ * Ξ_c(2930) *

N(2220) H₁₉ **** Δ(2420) H_3,11 **** Σ(2030) F₁₇ **** Ξ_c(2980) ***

N(2250) G₁₉ **** Δ(2750) I_3,13 ** Σ(2070) F₁₅ * Ξ_c(3055) **

N(2600) I_1,11 *** Δ(2950) K_3,15 ** Σ(2080) P₁₃ ** Ξ_c(3080) ***

N(2700) K_1,13 ** Σ(2100) G₁₇ * Ξ_c(3123) *

Σ(2250) ***

Σ(2455) ** Ω_c⁰ ***

Σ(2620) ** Ω_c(2270)⁰ ***

Σ(3000) *

Σ(3170) * Ξ_cc⁺ *

**** Existenz ist sicher, Eigenschaften wenigstens einigermaßen bekannt.

*** Existenz ist fast sicher bis sicher, aber eine weitere Bestätigung ist wünschenswert, und/oder Quantenzahlen, Verzweigungsverhältnisse usw. sind nicht gut bestimmt.

** Evidenz für die Existenz ist nur mittelmäßig (englisch fair).

* Evidenz für die Existenz ist schwach (englisch poor).

Siehe auch

Liste der Mesonen

Literatur

K. Nakamura et al. (Particle Data Group): Review of Particle Physics. In: Journal of Physics G. 37, 2010, S. 075021. Bibcode: 2010JPhG...37g5021N. doi:10.1088/0954-3899/37/7A/075021.

J.G. Körner, M. Krämer, D. Pirjol: Heavy Baryons. In: Progress in Particle and Nuclear Physics. 33, 1994, S. 787–868. Bibcode: 1994PrPNP..33..787K. doi:10.1016/0146-6410(94)90053-1. arXiv:hep-ph/9406359.

D.M. Manley: Status of baryon spectroscopy. In: Journal of Physics: Conference Series. 5, 2005, S. 230–237. Bibcode: 2005JPhCS...9..230M. doi:10.1088/1742-6596/9/1/043.

S.S.M. Wong: Introductory Nuclear Physics, 2nd, New York (NY): John Wiley & Sons 1998, ISBN 0-471-23973-9

M. Gell-Mann: A Schematic of Baryons and Mesons. In: Physics Letters. 8, Nr. 3, 1964, S. 214–215. Bibcode: 1964PhL.....8..214G. doi:10.1016/S0031-9163(64)92001-3.

W. Heisenberg: Über den Bau der Atomkerne I. In: Zeitschrift für Physik. 77, 1932, S. 1–11. Bibcode: 1932ZPhy...77....1H. doi:10.1007/BF01342433.

W. Heisenberg: Über den Bau der Atomkerne II. In: Zeitschrift für Physik. 78, 1932, S. 156–164. Bibcode: 1932ZPhy...78..156H. doi:10.1007/BF01337585.

W. Heisenberg: Über den Bau der Atomkerne III. In: Zeitschrift für Physik. 80, 1932, S. 587–596. Bibcode: 1933ZPhy...80..587H. doi:10.1007/BF01335696.

Weblinks

Particle Data Group – The Review of Particle Physics

Einzelnachweise

↑ K. Nakamura et al. (2010): Particle summary tables – Baryons

↑ J.G. Körner et al. (1994)

↑ K. Nakamura et al. (2010): Naming scheme for hadrons

↑ K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – p

↑ K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – n

↑ K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Λ

↑ K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Σ⁺

↑ K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Σ⁰

↑ K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Σ⁻

↑ K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Ξ⁰

↑ K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Ξ⁻

↑ K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Λ_c

↑ ^a ^b ^c K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Σ_c

↑ K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Ξ_c⁺

↑ K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Ξ_c⁰

↑ K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Ξ′_c⁺

↑ K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Ξ′_c⁰

↑ K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Ω_c⁰

↑ ^a ^b K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Ξ_cc⁺

↑ K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Λ_b

↑ ^a ^b K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Σ_b

↑ ^a ^b K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Ξ_b

↑ K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Ω_b⁻

↑ ^a ^b ^c ^d K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Δ(1232)

↑ ^a ^b ^c K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Σ(1385)

↑ ^a ^b K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Ξ(1530)

↑ K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Ω⁻

↑ ^a ^b ^c K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Σ_c(2520)

↑ ^a ^b K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Ξ_c(2645)

↑ K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Ω_c(2770)

↑ ^a ^b K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Σ_b^*

↑ K. Nakamura et al. (2010): Baryon summary table

Kategorien:
Liste (Physik)
Hadron

Teilchenname	Symbol	Quark- Zusammensetzung	Masse (MeV/c²)	$I$	$J$ ^$P$	$Q$ ( $e$ )	$S$	$C$	$B'$	Lebensdauer (s)	Hauptzerfälle
Nukleon / Proton^[4]	p	u u d	0938.272013!938,272 013(23)^(a)	0.5!¹⁄₂	0.5!¹⁄₂⁺	1!+1	0	0	0	+10!stabil^(b)	—
Nukleon / Neutron^[5]	n	u d d	0939.565346!939,565 346(23)^{^(a)}	0.5!¹⁄₂	0.5!¹⁄₂⁺	0	0	0	0	+2!885,7(8)^(c)	p + e⁻ + ν_e
Λ-Baryon^[6]	Λ	u d s	1115,683(6)	0	0.5!¹⁄₂⁺	0	-1!−1	0	0	-10.2!2,631(20) · 10⁻¹⁰	p + π⁻ oder n + π⁰
Σ-Baryon^[7]	Σ⁺	u u s	1189,37(7)	1	0.5!¹⁄₂⁺	1!+1	-1!−1	0	0	-11.1!8,018(26) · 10⁻¹¹	p + π⁰ oder n + π⁺
Σ-Baryon^[8]	Σ⁰	u d s	1192,642(24)	1	0.5!¹⁄₂⁺	0	-1!−1	0	0	-20.1!7,4(7) · 10⁻²⁰	Λ + γ
Σ-Baryon^[9]	Σ⁻	d d s	1197,449(30)	1	0.5!¹⁄₂⁺	-1!−1	-1!−1	0	0	-10.4!1,479(11) · 10⁻¹⁰	n + π⁻
Ξ-Baryon^[10]	Ξ⁰	u s s	1314,86(20)	0.5!¹⁄₂	0.5!¹⁄₂⁺	0	-2!−2	0	0	-10.1!2,90(9) · 10⁻¹⁰	Λ + π⁰
Ξ-Baryon^[11]	Ξ⁻	d s s	1321,71(7)	0.5!¹⁄₂	0.5!¹⁄₂⁺	-1!−1	-2!−2	0	0	-10.3!1,639(15) · 10⁻¹⁰	Λ + π⁻
Λ_c-Baryon^[12]	Λ_c⁺	u d c	2286,46(14)	0	0.5!¹⁄₂⁺	1!+1	0	1!+1	0	-13.2!2,00(6) · 10⁻¹³	siehe Zerfallsmoden Λ_c⁺
Σ_c-Baryon^[13]	Σ_c(2455)⁺⁺	u u c	2454,02(18)	1	0.5!¹⁄₂⁺	2!+2	0	1!+1	0	-22.2!2,95(40) · 10⁻²²^(d)	Λ_c⁺ + π⁺
Σ_c-Baryon^[13]	Σ_c(2455)⁺	u d c	2452,9(4)	1	0.5!¹⁄₂⁺	1!+1	0	1!+1	0	-22.3!>1,4 · 10⁻²²^(d)	Λ_c⁺ + π⁰
Σ_c-Baryon^[13]	Σ_c(2455)⁰	d d c	2453,76(18)	1	0.5!¹⁄₂⁺	0	0	1!+1	0	-22.1!3,0(5) · 10⁻²²^(d)	Λ_c⁺ + π⁻
Ξ_c-Baryon^[14]	Ξ_c⁺	u s c	$2467{,}8^{+0{,}4}_{-0{,}6}$	0.5!¹⁄₂	0.5!¹⁄₂⁺	1!+1	-1!−1	1!+1	0	-13.1!4,42(26) · 10⁻¹³	siehe Zerfallsmoden Ξ_c⁺
Ξ_c-Baryon^[15]	Ξ_c⁰	d s c	$2470{,}88^{+0{,}34}_{-0{,}80}$	0.5!¹⁄₂	0.5!¹⁄₂⁺	0	-1!−1	1!+1	0	-13.3! $(1{,}12^{+0{,}13}_{-0{,}10}) \cdot 10^{-13}$	siehe Zerfallsmoden Ξ_c⁰
Ξ′_c-Baryon^[16]	Ξ′_c⁺	u s c	2575,6(3,1)	0.5!¹⁄₂	0.5!¹⁄₂⁺	1!+1	-1!−1	1!+1	0	unbekannt	Ξ_c⁺ + γ (beobachtet)
Ξ′_c-Baryon^[17]	Ξ′_c⁰	d s c	2577,9(2,9)	0.5!¹⁄₂	0.5!¹⁄₂⁺	0	-1!−1	1!+1	0	unbekannt	Ξ_c⁰ + γ (beobachtet)
Ω_c-Baryon^[18]	Ω_c⁰	s s c	2695,2(1,7)	0	0.5!¹⁄₂⁺	0	-2!−2	1!+1	0	-14.1!6,9(1,2) · 10⁻¹⁴	siehe Zerfallsmoden Ω_c⁰
Ξ_cc-Baryon^(e)	Ξ_cc⁺⁺	u c c	unbekannt	0.5!¹⁄₂	0.5!¹⁄₂⁺	2!+2	0	2!+2	0	unbekannt	unbekannt
Ξ_cc-Baryon^(f)^[19]	Ξ_cc⁺	d c c	3518,9(0,9)^(f)	0.5!¹⁄₂	0.5!¹⁄₂⁺	1!+1	0	2!+2	0	-14.2!<3,3 · 10⁻¹⁴^(f)	Λ_c⁺ + K⁻ + π⁺^(f) oder p + D⁺ + K⁻^(f)
Ω_cc-Baryon^(e)	Ω_cc⁺	s c c	unbekannt	0	0.5!¹⁄₂⁺	1!+1	-1!−1	2!+2	0	unbekannt	unbekannt
Λ_b-Baryon^[20]	Λ_b⁰	u d b	5620,2(1,6)	0	0.5!¹⁄₂⁺	0	0	0	-1!−1	-12.3! $1{,}391^{+0{,}038}_{-0{,}037} \cdot 10^{-12}$	siehe Zerfallsmoden Λ_b⁰
Σ_b-Baryon^[21]	Σ_b⁺	u u b	5807,8(2,7)	1	0.5!¹⁄₂⁺	1!+1	0	0	-1!−1	unbekannt	Λ_b⁰ + π⁺
Σ_b-Baryon^(e)	Σ_b⁰	u d b	unbekannt	1	0.5!¹⁄₂⁺	0	0	0	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Σ_b-Baryon^[21]	Σ_b⁻	d d b	5815,2(2,0)	1	0.5!¹⁄₂⁺	-1!−1	0	0	-1!−1	unbekannt	Λ_b⁰ + π⁻
Ξ_b-Baryon^[22]	Ξ_b⁰	u s b	unbekannt	0.5!¹⁄₂	0.5!¹⁄₂⁺	0	-1!−1	0	-1!−1	-12.2! $(1{,}49^{+0{,}19}_{-0{,}18}) \cdot 10^{-12}$	siehe Zerfallsmoden Ξ_b
Ξ_b-Baryon^[22]	Ξ_b⁻	d s b	5790,5(2,7)	0.5!¹⁄₂	0.5!¹⁄₂⁺	-1!−1	-1!−1	0	-1!−1	-12.1! $(1{,}56^{+0{,}29}_{-0{,}27}) \cdot 10^{-12}$	siehe Zerfallsmoden Ξ_b
Ξ′_b-Baryon^(e)	Ξ′_b⁰	u s b	unbekannt	0.5!¹⁄₂	0.5!¹⁄₂⁺	0	-1!−1	0	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ξ′_b-Baryon^(e)	Ξ′_b⁻	d s b	unbekannt	0.5!¹⁄₂	0.5!¹⁄₂⁺	-1!−1	-1!−1	0	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ω_b-Baryon^[23]	Ω_b⁻	s s b	6165(23)	0	0.5!¹⁄₂⁺	-1!−1	-2!−2	0	-1!−1	-12.4! $(1{,}13^{+0{,}55}_{-0{,}42}) \cdot 10^{-12}$	(Ω⁻ + J/ψ beobachtet)
Ξ_cb-Baryon^(e)	Ξ_cb⁺	u c b	unbekannt	0.5!¹⁄₂	0.5!¹⁄₂⁺	1!+1	0	1!+1	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ξ_cb-Baryon^(e)	Ξ_cb⁰	d c b	unbekannt	0.5!¹⁄₂	0.5!¹⁄₂⁺	0	0	1!+1	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ξ′_cb-Baryon^(e)	Ξ′_cb⁺	u c b	unbekannt	0.5!¹⁄₂	0.5!¹⁄₂⁺	1!+1	0	1!+1	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ξ′_cb-Baryon^(e)	Ξ′_cb⁰	d c b	unbekannt	0.5!¹⁄₂	0.5!¹⁄₂⁺	0	0	1!+1	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ω_cb-Baryon^(e)	Ω_cb⁰	s c b	unbekannt	0	0.5!¹⁄₂⁺	0	-1!−1	1!+1	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ω′_cb-Baryon^(e)	Ω′_cb⁰	s c b	unbekannt	0	0.5!¹⁄₂⁺	0	-1!−1	1!+1	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ω_ccb-Baryon^(e)	Ω_ccb⁺	c c b	unbekannt	0	0.5!¹⁄₂⁺	1!+1	0	2!+2	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ξ_bb-Baryon^(e)	Ξ_bb⁰	u b b	unbekannt	0.5!¹⁄₂	0.5!¹⁄₂⁺	0	0	0	-2!−2	unbekannt	unbekannt
Ξ_bb-Baryon^(e)	Ξ_bb⁻	d b b	unbekannt	0.5!¹⁄₂	0.5!¹⁄₂⁺	-1!−1	0	0	-2!−2	unbekannt	unbekannt
Ω_bb-Baryon^(e)	Ω_bb⁻	s b b	unbekannt	0	0.5!¹⁄₂⁺	-1!−1	-1!−1	0	-2!−2	unbekannt	unbekannt
Ω_cbb-Baryon^(e)	Ω_cbb⁰	c b b	unbekannt	0	0.5!¹⁄₂⁺	0	0	1!+1	-2!−2	unbekannt	unbekannt

class=Teilchenname	Symbol	class=Quark- Zusammensetzung	Masse (MeV/c²)	$I$	$J$ ^$P$	$Q$ ( $e$ )	$S$	$C$	$B'$	Lebensdauer (s)	Hauptzerfälle
Δ-Baryon^[24]	Δ(1232)⁺⁺	u u u	1232(1)	1.5!³⁄₂	1.5!³⁄₂⁺	2!+2	0	0	0	-24.1!5,58(9) · 10⁻²⁴^(g)	p + π⁺
Δ-Baryon^[24]	Δ(1232)⁺	u u d	1232(1)	1.5!³⁄₂	1.5!³⁄₂⁺	1!+1	0	0	0	-24.2!5,58(9) · 10⁻²⁴^(g)	p + π⁰ oder n + π⁺
Δ-Baryon^[24]	Δ(1232)⁰	u d d	1232(1)	1.5!³⁄₂	1.5!³⁄₂⁺	0	0	0	0	-24.3!5,58(9) · 10⁻²⁴^(g)	p + π⁻ oder n + π⁰
Δ-Baryon^[24]	Δ(1232)⁻	d d d	1232(1)	1.5!³⁄₂	1.5!³⁄₂⁺	-1!−1	0	0	0	-24.4!5,58(9) · 10⁻²⁴^(g)	n + π⁻
Σ^*-Baryon^[25]	Σ(1385)⁺	u u s	1382,8(0,4)	1	1.5!³⁄₂⁺	1!+1	-1!−1	0	0	-23.6!1,84(4) · 10⁻²³^(g)	Λ + π⁺ oder Σ⁺ + π⁰ oder Σ⁰ + π⁺
Σ^*-Baryon^[25]	Σ(1385)⁰	u d s	1383,7(1,0)	1	1.5!³⁄₂⁺	0	-1!−1	0	0	-23.7!1,8(3) · 10⁻²³^(g)	Λ + π⁰ oder Σ⁺ + π⁻ oder Σ⁰ + π⁰
Σ^*-Baryon^[25]	Σ(1385)⁻	d d s	1387,2(5)	1	1.5!³⁄₂⁺	-1!−1	-1!−1	0	0	-23.8!1,67(9) · 10⁻²³^(g)	Λ + π⁻ oder Σ⁰ + π⁻ oder Σ⁻ + π⁰
Ξ^*-Baryon^[26]	Ξ(1530)⁰	u s s	1531,80(32)	0.5!¹⁄₂	1.5!³⁄₂⁺	0	-2!−2	0	0	-23.1!7,2(4) · 10⁻²³^(g)	Ξ⁰ + π⁰ oder Ξ⁻ + π⁺
Ξ^*-Baryon^[26]	Ξ(1530)⁻	d s s	1535,0(6)	0.5!¹⁄₂	1.5!³⁄₂⁺	-1!−1	-2!−2	0	0	-23.2! $(6{,}7^{+1{,}1}_{-1{,}2}) \cdot 10^{-23}$ ^(g)	Ξ⁰ + π⁻ oder Ξ⁻ + π⁰
Ω-Baryon^[27]	Ω⁻	s s s	1672,45(29)	0	1.5!³⁄₂⁺	-1!−1	-3!−3	0	0	-11.1!8,21(11) · 10⁻¹¹^(g)	Λ + K⁻ oder Ξ⁰ + π⁻ oder Ξ⁻ + π⁰
Σ_c^*-Baryon^[28]	Σ_c(2520)⁺⁺	u u c	2518,4(6)	1	1.5!³⁄₂ ⁺	2!+2	0	1!+1	0	-23.3!4,4(6) · 10⁻²³^(g)	Λ_c⁺ + π⁺
Σ_c^*-Baryon^[28]	Σ_c(2520)⁺	u d c	2517,5(2,3)	1	1.5!³⁄₂ ⁺	1!+1	0	1!+1	0	-23.5!>3,9 · 10⁻²³^(g)	Λ_c⁺ + π⁰
Σ_c^*-Baryon^[28]	Σ_c(2520)⁰	d d c	2518,0(5)	1	1.5!³⁄₂ ⁺	0	0	1!+1	0	-23.4!4,1(5) · 10⁻²³^(g)	Λ_c⁺ + π⁻
Ξ_c^*-Baryon^[29]	Ξ_c(2645)⁺	u s c	$2645{,}9^{+0{,}5}_{-0{,}6}$	0.5!¹⁄₂	1.5!³⁄₂ ⁺	1!+1	-1!−1	1!+1	0	-22.1!>2,1 · 10⁻²²^(g)	Ξ_c⁺ + π⁰ (beobachtet)
Ξ_c^*-Baryon^[29]	Ξ_c(2645)⁰	d s c	2645,9(5)	0.5!¹⁄₂	1.5!³⁄₂ ⁺	0	-1!−1	1!+1	0	-22.2!>1,2 · 10⁻²²^(g)	Ξ_c⁺ + π⁻ (beobachtet)
Ω_c^*-Baryon^[30]	Ω_c(2770)⁰	s s c	2765,9(1,5)	0	1.5!³⁄₂ ⁺	0	-2!−2	1!+1	0	unbekannt	Ω_c⁰ + γ
Ξ_cc^*-Baryon^(h)	Ξ_cc^*++	u c c	unbekannt	0.5!¹⁄₂	1.5!³⁄₂ ⁺	2!+2	0	2!+2	0	unbekannt	unbekannt
Ξ_cc^*-Baryon^(h)	Ξ_cc^*+	d c c	unbekannt	0.5!¹⁄₂	1.5!³⁄₂ ⁺	1!+1	0	2!+2	0	unbekannt	unbekannt
Ω_cc^*-Baryon^(h)	Ω_cc^*+	s c c	unbekannt	0	1.5!³⁄₂ ⁺	1!+1	-1!−1	2!+2	0	unbekannt	unbekannt
Ω_ccc-Baryon^(h)	Ω_ccc⁺⁺	c c c	unbekannt	0	1.5!³⁄₂ ⁺	2!+2	0	3!+3	0	unbekannt	unbekannt
Σ_b^*-Baryon^[31]	Σ_b^*+	u u b	5829,0(3,4)	1	1.5!³⁄₂ ⁺	1!+1	0	0	-1!−1	unbekannt	Λ_b⁰ + π⁺
Σ_b^*-Baryon^(h)	Σ_b^*0	u d b	unbekannt	1	1.5!³⁄₂ ⁺	0	0	0	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Σ_b^*-Baryon^[31]	Σ_b^*−	d d b	5836,4(2,8)	1	1.5!³⁄₂ ⁺	-1!−1	0	0	-1!−1	unbekannt	Λ_b⁰ + π⁻
Ξ_b^*-Baryon^(h)	Ξ_b^*0	u s b	unbekannt	0.5!¹⁄₂	1.5!³⁄₂ ⁺	0	-1!−1	0	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ξ_b^*-Baryon^(h)	Ξ_b^*−	d s b	unbekannt	0.5!¹⁄₂	1.5!³⁄₂ ⁺	-1!−1	-1!−1	0	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ω_b^*-Baryon^(h)	Ω_b^*−	s s b	unbekannt	0	1.5!³⁄₂ ⁺	-1!−1	-2!−2	0	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ξ_cb^*-Baryon^(h)	Ξ_cb^*+	u c b	unbekannt	0.5!¹⁄₂	1.5!³⁄₂ ⁺	1!+1	0	1!+1	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ξ_cb^*-Baryon^(h)	Ξ_cb^*0	d c b	unbekannt	0.5!¹⁄₂	1.5!³⁄₂ ⁺	0	0	1!+1	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ω_cb^*-Baryon^(h)	Ω_cb^*0	s c b	unbekannt	0	1.5!³⁄₂ ⁺	0	-1!−1	1!+1	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ω_ccb^*-Baryon^(h)	Ω_ccb^*+	c c b	unbekannt	0	1.5!³⁄₂ ⁺	1!+1	0	2!+2	-1!−1	unbekannt	unbekannt
Ξ_bb^*-Baryon^(h)	Ξ_bb^*0	u b b	unbekannt	0.5!¹⁄₂	1.5!³⁄₂ ⁺	0	0	0	-2!−2	unbekannt	unbekannt
Ξ_bb^*-Baryon^(h)	Ξ_bb^*−	d b b	unbekannt	0.5!¹⁄₂	1.5!³⁄₂ ⁺	-1!−1	0	0	-2!−2	unbekannt	unbekannt
Ω_bb^*-Baryon^(h)	Ω_bb^*−	s b b	unbekannt	0	1.5!³⁄₂ ⁺	-1!−1	-1!−1	0	-2!−2	unbekannt	unbekannt
Ω_cbb^*-Baryon^(h)	Ω_cbb^*0	c b b	unbekannt	0	1.5!³⁄₂ ⁺	0	0	1!+1	-2!−2	unbekannt	unbekannt
Ω_bbb^(h)	Ω_bbb⁻	b b b	unbekannt	0	1.5!³⁄₂ ⁺	-1!−1	0	0	-3!−3	unbekannt	unbekannt

Nukleonen		Δ-Baryonen	Λ-Baryonen		Σ-Baryonen	Ξ- und Ω-Baryonen		Baryonen mit Charm
p	P₁₁	****	Δ(1232)	P₃₃	****	Λ	P₀₁	****	Σ⁺	P₁₁	****	Ξ⁰	P₁₁	****	Λ_c⁺	****
n	P₁₁	****	Δ(1600)	P₃₃	***	Λ(1405)	S₀₁	****	Σ⁰	P₁₁	****	Ξ⁻	P₁₁	****	Λ_c(2595)⁺	***
N(1440)	P₁₁	****	Δ(1620)	S₃₁	****	Λ(1520)	D₀₃	****	Σ⁻	P₁₁	****	Ξ(1530)	P₁₃	****	Λ_c(2625)⁺	***
N(1520)	D₁₃	****	Δ(1700)	D₃₃	****	Λ(1600)	P₀₁	***	Σ(1385)	P₁₃	****	Ξ(1620)		*	Λ_c(2765)⁺	*
N(1535)	S₁₁	****	Δ(1750)	P₃₁	*	Λ(1670)	S₀₁	****	Σ(1480)		*	Ξ(1690)		***	Λ_c(2880)⁺	***
N(1650)	S₁₁	****	Δ(1900)	S₃₁	**	Λ(1690)	D₀₃	****	Σ(1560)		**	Ξ(1820)	D₁₃	***	Λ_c(2940)⁺	***
N(1675)	D₁₅	****	Δ(1905)	F₃₅	****	Λ(1800)	S₀₁	***	Σ(1580)	D₁₃	*	Ξ(1950)		***
N(1680)	F₁₅	****	Δ(1910)	P₃₁	****	Λ(1810)	P₀₁	***	Σ(1620)	S₁₁	**	Ξ(2030)		***	Σ_c(2455)	****
N(1700)	D₁₃	***	Δ(1920)	P₃₃	***	Λ(1820)	F₀₅	****	Σ(1660)	P₁₁	***	Ξ(2120)		*	Σ_c(2520)	***
N(1710)	P₁₁	***	Δ(1930)	D₃₅	***	Λ(1830)	D₀₅	****	Σ(1670)	D₁₃	****	Ξ(2250)		**	Σ_c(2800)	***
N(1720)	P₁₃	****	Δ(1940)	D₃₃	*	Λ(1890)	P₀₃	****	Σ(1690)		**	Ξ(2370)		**
N(1900)	P₁₃	**	Δ(1950)	F₃₇	****	Λ(2000)		*	Σ(1750)	S₁₁	***	Ξ(2500)		*	Ξ_c⁺	***
N(1990)	F₁₇	**	Δ(2000)	F₃₅	**	Λ(2020)	F₀₇	*	Σ(1770)	P₁₁	*				Ξ_c⁰	***
N(2000)	F₁₅	**	Δ(2150)	S₃₁	*	Λ(2100)	G₀₇	****	Σ(1775)	D₁₅	****	Ω⁻		****	Ξ′_c⁺	***
N(2080)	D₁₃	**	Δ(2200)	G₃₇	*	Λ(2110)	F₀₅	***	Σ(1840)	P₁₃	*	Ω(2250)⁻		***	Ξ′_c⁰	***
N(2090)	S₁₁	*	Δ(2300)	H₃₉	**	Λ(2325)	D₀₃	*	Σ(1880)	P₁₁	**	Ω(2380)⁻		**	Ξ_c(2645)	***
N(2100)	P₁₁	*	Δ(2350)	D₃₅	*	Λ(2350)	H₀₉	***	Σ(1915)	F₁₅	****	Ω(2470)⁻		**	Ξ_c(2790)	***
N(2190)	G₁₇	****	Δ(2390)	F₃₇	*	Λ(2585)		**	Σ(1940)	D₁₃	***				Ξ_c(2815)	***
N(2200)	D₁₅	**	Δ(2400)	G₃₉	**				Σ(2000)	S₁₁	*				Ξ_c(2930)	*
N(2220)	H₁₉	****	Δ(2420)	H_3,11	****				Σ(2030)	F₁₇	****				Ξ_c(2980)	***
N(2250)	G₁₉	****	Δ(2750)	I_3,13	**				Σ(2070)	F₁₅	*				Ξ_c(3055)	**
N(2600)	I_1,11	***	Δ(2950)	K_3,15	**				Σ(2080)	P₁₃	**				Ξ_c(3080)	***
N(2700)	K_1,13	**							Σ(2100)	G₁₇	*				Ξ_c(3123)	*
									Σ(2250)		***
									Σ(2455)		**				Ω_c⁰	***
									Σ(2620)		**				Ω_c(2270)⁰	***
									Σ(3000)		*
									Σ(3170)		*				Ξ_cc⁺	*

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Baryonoktett — Baryonen (von gr. βαρύς (barys) = schwer) sind stark wechselwirkende Elementarteilchen (also Hadronen) mit halbzahligem Spin (d. h., Fermionen). Baryonen bestehen aus jeweils drei Quarks (bzw. Antibaryonen aus jeweils drei Antiquarks). Zur Klasse … Deutsch Wikipedia

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Liste der Baryonen

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Baryonen mit J^P = ¹⁄₂⁺

Baryonen mit J^P = ³⁄₂⁺

Baryonenresonanzen

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****	Existenz ist sicher, Eigenschaften wenigstens einigermaßen bekannt.
***	Existenz ist fast sicher bis sicher, aber eine weitere Bestätigung ist wünschenswert, und/oder Quantenzahlen, Verzweigungsverhältnisse usw. sind nicht gut bestimmt.
**	Evidenz für die Existenz ist nur mittelmäßig (englisch fair).
*	Evidenz für die Existenz ist schwach (englisch poor).

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Nomenklatur

Baryonen mit JP = 1⁄2+

Baryonen mit JP = 3⁄2+

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